Методы связанных волн расчета оптических покрытий. Ловецкий К.П - 81 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

81
В обозначениях (4.35) эти же произведения можно записать в виде:
11
11
ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ
ˆ
ˆ
ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ
y x y x y x x y
y x x y x y x y
K E K K K DA K E K C DK K
PQ
BK K K E K A BC K E K K K
,
11
11
ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ
ˆ
ˆ
ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ
y x y x y x x y
y x x y x y x y
K K K E K CB K K D CK E K
QP
AK E K K K B AD K K K E K
.
С учетом того, что решетка одномерная, мы получили две системы
(
22nn
) обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка:
2
2 2 1
y x y y x x x
d S d z K DE S K E K E K S

, (4.36)
2
2 1 2
x x y y y y x
d S d z K E K E K S K BE S

, (4.37)
2
2 2 1
y y y x x y x
d U d z K EB U K EK E K U

, (4.38)
2
2 1 2
x y y x y x x
d U d z K EK E K U K ED U

. (4.39)
В силу одномерности решетки матрица
y
K
скалярна. Поэтому в силу
соотношений (4.35) уравнения (4.37), (4.39) принимают более простой вид
и образуют замкнутую подсистему двух
nn
систем уравнений второго
порядка:
, (4.40)
2
2 2 2 1 2
22
()
( ) .
x x x x y x
y x y x
U z K ED U K E E K I U
K A U k I A U
(4.41)

Страницы