ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
29
6.4. Связь между потенциалом и напряженностью
Элементарная работа, совершенная при бесконечно малом перемещении заряда
q в
электрическом поле
dlqEldEqldFdA
l
и dA = – dU = – d(qφ). Так как q = const, а
dl
l
d
, то
,
l
E
l
(6.9)
где El – проекция вектора
E
на произвольное направление. В соответствии с формулой (6.9)
,
x
E
x
,
y
E
y
,
z
E
z
а
.
gradk
z
j
y
i
x
kEjEiEE
zyx
(6.10)
Напряженность в какой-либо точке электростатического поля равна градиенту
потенциала (см. Приложение) в этой точке, взятому с обратным знаком.
Из выражений (6.2) и (6.4) можно получить интегральную формулу связи
E
и φ, в
которую входят две точки поля:
2
1
21
.cosEdl
(6.11)
6.5. Графическое изображение электростатических полей
Для графического изображения электростатических полей используют линии вектора
E
- они проводятся так, чтобы в каждой точке вектор
E
был направлен по касательной к ним
(рис. 6.2). Линии вектора
E
нигде не пересекаются, они начинаются на положительных
зарядах, заканчиваются на отрицательных или уходят в бесконечность. Примеры графического
изображения полей точечных зарядов приведены на рис. 6.2б,в,г.
В случае однородного поля (рис. 6.2∂) в каждой точке которого вектор
E
одинаков и
по модулю, и по направлению, линии
E
представляют собой прямые, параллельные друг другу
и отстоящие друг от друга на одинаковом расстоянии.
Рис. 6.2
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
