ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
35
В полярном диэлектрике в отсутствие электрического поля за счет теплового движения
молекул их дипольные моменты
p
разбросаны хаотически по всем направлениям,
следовательно, диэлектрик не поляризован (рис. 7.8а). Во внешнем электрическом поле его
силы стремятся установить дипольные моменты молекул вдоль поля
0
E
, чему препятствует
тепловое движение молекул. За счет действия этих двух факторов наблюдается
преимущественная ориентация дипольных моментов молекул вдоль поля (рис. 7.8б).
Для облегчения расчетов электрических полей в диэлектриках вводится понятие
поляризованность
P
(вектор поляризации) среды. Она равна векторной сумме дипольных
моментов молекул, находящихся в единице объема диэлектрика.
Опытным путем была установлена формула
,EP
0
где величина χ определена как диэлектрическая восприимчивость диэлектрика.
Теорема Гаусса в диэлектрике принимает вид:
.
0
qq
SdE
i
S
Так как сумму связанных зарядов
q
,заключенных в выделенном объеме, трудно определить,
вводят вектор электрического смещения
,ED
0
ε = 1+χ.
Теорема Гаусса с введением
D
принимает более простой вид:
.
i
S
qSdD
Лекция 8
8.1. Поле заряженного проводника
К проводникам относятся вещества, проводящие электрический ток; в них имеются
свободные заряды, которые способны перемещаться по проводнику под действием
электрического поля. В металлических проводниках свободными зарядами являются
электроны, они образуют газ, заполняющий кристаллическую решетку положительно
заряженных ионов.
Рассмотрим, что произойдет, если проводнику сообщить избыточный заряд. В условиях
равновесия избыточного заряда справедливы следующие утверждения.
Рис. 7.8
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- …
- следующая ›
- последняя »
