ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
36
1. Электрическое поле внутри проводника отсутствует, а объем проводника и его
поверхность являются эквипотенциальными:
., constE
внвн
0
(8.1)
Действительно, если равенство (8.1) не выполняется, то тогда свободные заряды в
проводнике будут перемещаться, так как работа сил электростатического поля не будет равна
нулю. Это противоречит условию равновесия избыточного заряда: в условиях равновесия они
должны быть неподвижными.
2. Избыточный заряд распределится только
по внешней поверхности, так как из-за
кулоновского отталкивания одноименных зарядов
они стараются разойтись на максимально
возможные расстояния.
3. Распределение избыточного заряда по
внешней поверхности проводника является
неравномерным: поверхностная плотность заряда
σ
больше в тех точках поверхности проводника, где
ее кривизна больше (рис. 8.1).
Если в электрическое поле напряженности
0
E
поместить незаряженный проводник, то
под действием сил поля свободные заряды в проводнике приходят в движение и на его
противоположных сторонах появляются индуцированные заряды, которые компенсируют
внешнее поле внутри проводника (рис. 8.2), и искажают внешнее поле снаружи, вблизи
поверхности.
Итак, внешнее электрическое поле не проникает внутрь металла. Это позволяет использовать
металлическую оболочку
, сплошную или в виде сетки, для защиты различных приборов от
внешних электрических полей.
8.2. Электроемкость уединенного проводника.
Электроемкость конденсатора
Рассмотрим уединенный проводник, в окружающем пространстве которого нет других
тел. Из формул электростатики следует, что заряд проводника
q и его потенциал φ (он в
условиях равновесия одинаковый внутри и на поверхности проводника) будут
пропорциональны друг другу (
q = c·φ). Поэтому коэффициент пропорциональности между
ними
q
c
(8.2)
Рис. 8.1
Рис. 8.2
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- …
- следующая ›
- последняя »
