Конспекты лекций по физике. Лукс Р.К. - 48 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

48
Можно показать, что в случае неферромагнитной среды входящие в формулы (10.7) и
(10.8) коэффициенты пропорциональности L12 и L21 будут одинаковыми, они получили название
взаимной индуктивности контуров 1 и 2:
L12 = L21 = Ψ12/I2 = ψ21/I1. (10.9)
Взаимная индуктивность зависит от расположения контуров, их геометрии и магнитных
свойств окружающей среды.
Явление взаимной индукции – это явление возникновения ЭДС индукции в одном
контуре при протекании переменного тока в другом контуре. Используя закон Фарадея можно
записать:
.,
dt
dI
L
dt
d
dt
dI
L
dt
d
2
12
12
1
1
21
21
2
(10.10)
На явлении взаимной индукции основан принцип действия трансформаторов,
применяемых для повышения или понижения напряжения переменного тока.
10.4. Второе уравнение Максвелла в интегральной форма. Ток смещения
Основная идея теории Максвелла заключается во взаимосвязи электрических и
магнитных полей: если переменное магнитное поле порождает в окружающем пространстве
электрическое поле, то, в свою очередь, и переменное электрическое поле должно создавать в
окружающем пространстве магнитное поле.
Следовательно, в теореме о циркуляции вектора
B
к источникам магнитного поля в виде
токов проводимости добавляется еще один источник, который Максвелл назвал током
смещения:


SГ
i
SdjjIIldB
смпрсмпрi00
. (10.11)
Формула (10.11) получила название закона полного тока. Под током смещения
I
см
понимают скалярную физическую величину, измеряемую в амперах, характеризующую
способность электрического поля создавать магнитное поле и пропорциональную скорости
изменения во времени напряженности
E
электрического поля.
Установим формулу связи плотности тока смещения см
j
с напряженностью
E
переменного электрического поля. Для этого рассмотрим электрическую цепь, содержащую
плоский конденсатор с площадью пластин
S (рис.10.6а). Протекание переменного тока в такой
цепи сопровождается плавным переходом на границе пластин конденсатора тока проводимости
в ток смещения, который существует в пространстве внутри конденсатора. Записывая условие
непрерывности не границе обкладок, получим
,,
S
q
dt
dE
dt
dq
SS
I
jj
пр
0
0
1



0
см
т.к.E
,,

S
t
E
jSdjI
0смсмсм
(10.12)
Рис. 10.6

Страницы