ВУЗ:
Составители:
12
C.80
5
400
0
=
−
−
=
Σ∆
Σ−
=∆
ji
ji
R
R
,
,
Определяем теперь температуры следующего (второго) приближения в
точках (1,1), (1,2), (2,1), (2,2), (0,1) и (3,1):
C68080600
о(1)
11
(2)
11
=+=∆+=
,,
tt ,
C1380801300
о(1)
21
(2)
21
=+=∆+=
,,
tt ,
C48080400
о(1)
12
(2)
12
=+=∆+=
,,
tt ,
C840)1000680(
2
1
)1000(
2
1
о(2)
11
(2)
10
=+=+=
,,
tt ,
C240480
2
1
2
1
о(2)
12
(2)
13
===
,,
tt .
"Остатки" второго приближения в этих точках:
C20805110051
о(1)
11
(2)
11
−=⋅−=∆−= ,,
,,
RR ,
C908022502
о(1)
21
(2)
1,2
=⋅−=∆−=
,
RR ,
C7080515051
о(0)
12
(2)
12
−=⋅−=∆−= ,,
,,
RR ,
C0
о(1)
22
(2)
12
==
,,
RR .
Заносим полученные данные в сводную таблицу 1 и видим, что новые
"остатки" заметно уменьшились, а значит значения температур t
i,j
стали
намного ближе к истинным.
Для третьего приближения целесообразно использовать групповую
сверхрелаксацию. Групповую в том смысле, что уменьшаем по абсолютной
величине до нуля сразу 2 "остатка":
(2)
21,
R и
(2)
12,
R , а сверхрелаксацию в том
смысле, что полагаем уменьшаемые до нуля "остатки" несколько большими
по абсолютной величине предыдущих их значений, а именно:
C92
о) (2'
21
=
,
R C72
o)(2'
12
−=
,
R .
Новые значения "остатков" в точках (1,2) и (2,1) кратны 4, что удобно
для нахождения "остатков" третьего приближения в смежных с этими точках,
так как по правилу релаксации для существующего приближения значение
"остатка" в них равно прежнему плюс одна четвертая уменьшаемого (по
абсолютной величине) до нуля "остатка. Итак, в третьем приближении
имеем:
C1403
4
92
1380
4
о
)(2'
21(2)
21
(3)
21
=+=+=
,
,,
R
tt
,
C680
o(2)
11
(3)
11
==
,,
tt ,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
