Теоретические основы теплотехники. Ляшков В.И. - 126 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

2
1
+
ε
=ε
ст
э
,
a q
c
рассчитывается как обычно
(
)
4
100
ccc
TCq
s
ε= .
Некоторые исследователи предлагают проводить расчет лучистого теплообмена между стенкой и газом по обычным
формулам, вытекающим из закона Стефана-Больцмана, но, вводя поправочный множитель, величину которого находят
опытным путем для каждого газа в зависимости от
T, S и р.
2.4.7 Сложный теплообмен
В
большинстве случаев, когда окружающая среда – газ, радиационный теплообмен протекает одновременно с конвекцией (рис. 2.89). Жидкости же практически
непрозрачны для тепловых лучей, так что влияние излучения здесь не проявляется.
Количество тепла, отдаваемое стенкой, можно рассчитать отдельно для каждого вида теплообмена:
q
кон
= α (t
c
– t
г
) и q
изл
= ε
с
(q
c
– q
г
) .
И тогда суммарный поток будет
(
)
[
]
гccc
)( qTCttq
s
−ε+−α=
4
100 .
Однако чаще всего сложный теплообмен рассчитывают, вводя условный коэффициент
теплоотдачи, учитывающий оба эффекта:
лксум
α+α=α
; q = α
сум
(t
c
– t
ж
) ,
где α
к
– конвективная составляющая; α
л
– условная, лучистая составляющая общего α
сум
. Величину α
л
находят по формуле
.
жc
с
жc
изл
л
tt
qq
tt
q
−
−
=
−
=α
2
Например, при сложном теплообмене в среде с CO
2
жc
,
c
л
,
tt
T
pS
T
C
c
s
−
−
ε
=α
53
2
4
100
53
100
.
В случае, когда поглощением излучения в газе можно пренебрегать, например, в воздухе, величину α
л
рассчитывают по
формуле
()
,
жжсжсспр
жc
ж
пр
л
32238
4
4
10
100100
ТТТТТТ
TT
T
T
C
s
c
s
+++εε=
=
−
−
ε
=α
−
где
1
11
1
21
−
ε
+
ε
=ε
пр
.
поскольку принимается, что в реальных задачах мы встречаемся со случаем, когда можно считать, что F
1
≈ F
2
.
2.5 МАССОБМЕННЫЕ ПРОЦЕССЫ
2.5.1 Основные понятия и законы
На все свой ход,
На все свои законы
...
Е
. А. Баратынский
П
роцессы переноса массы очень часто встречаются в природе и различных технических устройствах. В первую очередь это
молекулярная диффузия, возникающая в результате теплового движения молекул и приводящая к установлению
равновесного распределения концентраций. В однородных смесях при этом происходит перенос массы вещества из области
t
c
q
изл
q
кон
газообразная
среда
t
ж
Рис. 2.89 Сложный
теплообмен

Страницы