Теоретические основы теплотехники - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Процессы течения на h–s координатах изображаются отрезками адиабат (см. рис. 1.37). Разгон газа
сопровождается уменьшением энтальпии, следовательно, это процесс, направленный по вертикали
вниз; процесс торможения наоборот, направлен снизу вверх, поскольку энтальпия газа растет.
При наличии трения энергия потока расходуется и на разгон газа, и на преодоление трения. Форму-
лы первого закона для этого случая:
dh = wdw – dl
тр
и vdp = wdw – dl
тр
.
Понятно, что из-за трения действительная скорость газа w
д
будет меньше, чем теоретическая w
т
(без
учета трения). Величину ϕ = w
д
/ w
т
называют коэффициентом скорости. Она характеризует степень ка-
чества канала, уровень потерь на трение в нем.
Ссылаясь на предыдущие формулы, величины dh и dp можно представить двумя слагаемыми
трдвиж
dhdhdh +=
и
необробртр
/)( dpdpvdlwdwdp +=−−=
и говорить, что располагаемый теплоперепад
21
hhh −=
р
расходуется частично на разгон газа, и частично
– на преодоление трения, причем
тртр
dqdh = . Величину
тррд
hhh
∆
−
=
называют действительным теплопе-
репадом
дд21
hhh −=
. Аналогично заключаем, что располагаемый перепад давлений dp включает перепад
обратимого процесса и перепад, необходимый для преодоления трения dp
необр
. При наличии трения за
счет dq
тр
увеличивается энтропия газа, поэтому процесс такого течения, если его изобразить условно,
будет отклоняться вправо от вертикали (см. процесс 1–2
д
). Отклонение будет тем больше, чем больше
q
тр
. В предельном случае, когда канал имеет очень большое гидравлическое сопротивление, весь
располагаемый теплоперепад расходуется на преодоление трения и разгона газа не происходит. В этом
случае говорят о дросселировании (процесс 1–2
др
).
На p–v диаграмме изобразим сначала предельные случаи течения (см. рис. 1.38). Поток без трения
изобразится как обычная адиабата. Для идеального газа при дросселировании можем записать
,0
=
=
dTcdh
p
откуда следует
0=dT
и const=T . Значит другой предельный случай – дросселирование – изобразится в
виде изотермы. Все промежуточные процессы с трением будут лежать между этими кривыми и их мож-
но принимать за политропные процессы с kn
<
<
1 .
Приравнивая левые части упрощенных уравнений первого закона термодинамики для потока (фор-
мулы (1.34)), поскольку равны их правые части, можем записать
.dhvdp
=
Если проинтегрировать эту формулу, учитывая, что
рас
lvdp −=
∫
2
1
и
∫
−=
2
1
12
,hhdh
то получим
12
hhl −=−
рас
или
ррас
hhhl =−=
21
.
При течении без трения
21
ss = и тогда изменение эксергии газа при течении в канале определится
такой же разницей энтальпий
.)()(
1210120212
hhsThsTheee
−
=
−
−
−
=
−=∆
Сопоставление двух предыдущих формул позволяет записать следующее важное соотношение,
справедливое для обратимых процессов течения,
.
рас 21
eeel −=∆−=
Оно означает, что в процессах адиабатного расширения без трения (при разгоне потока) вся распола-
гаемая работа получается за счет уменьшения эксергии. В процессах торможения без трения (при рабо-

Страницы