Теоретические основы теплотехники - 90 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

.
c2c1c1c2
δ
−
−=
δ
−
=
=
δ==
tttt
dx
dt
dx
dt
xx 0
Тогда получаем
δ
−
λ=−α
с2с1
с1ж1
)(
tt
tt
1
,
δ
−
λ=−α
с2с1
ж2с2
)(
tt
tt
2
.
Здесь правые части в соответствии с формулой (2.14) равны плотности теплового потока q. Тогда эти
формулы позволяют записать
11
α
−
=
/
ж1
qtt
c
и ./
ж2 22
α+= qtt
c
(2.15)
Если теперь подставим эти значения в формулу (2.14), то получим уравнение, содержащее одну не-
известную величину q:
λδ
α+−α−
=
λδ
−
=
/
//
/
ж2ж1
c2c1
21
qtqt
tt
q
или
,//)/(
ж2ж1
ttqqq
−
=
α
+
α
+
λ
δ
21
откуда находим
.
ж2ж1
21
11
α
+
λ
δ
+
α
−
=
tt
q
(2.16)
Нами получена формула, правая часть которой содержит только известные по условиям однознач-
ности величины. Рассчитав q, по формулам (2.15) легко найти и значения t
c1
и t
c2
, переводя задачу к ГУ-
1.
Сопоставляя формулу (2.16) с основным уравнением теплопередачи
q = k (t
ж1
– t
ж2
),
можно увидеть, что для плоской стенки величину коэффициента теплопередачи k следует рассчитывать
по формуле
.
21
11
1
α
+
λ
δ
+
α
=k
(2.17)
Записав это соотношение в виде
,////
21
111
α
+
λ
δ
+
α
=
k

Страницы