Составители:
56
Это значит, что при переходе от одной инерциальной системы отсчета к
другой форма уравнений оказывалась разной. Это равносильно тому, что
в разных системах отсчета один и тот же физический процесс осуществ-
лялся по разным законам, что противоречит науке. Попытку уберечь тео-
рию Максвелла от этого недостатка первым предпринял в 1890 году
не-
мецкий физик Генрих Герц (1857–1894 гг.), который искусственно по-
добрал систему уравнений, инвариантных относительно галилеевых пре-
образований, которые в частном случае покоящегося тела обращаются в
уравнения Максвелла. Однако уравнения Герца противоречили опытно
установленному постоянству скорости света (300000 км/с).
Еще один вариант переработки уравнений Максвелла предпринял
голландский физик-теоретик Хендрик Антон Лоренц
(1853–1928 гг.), но
его уравнения оказались неинвариантными относительно галилеевых
преобразований. Тогда Лоренц предпринимает обратный ход: решил са-
ми правила галилеевых преобразований видоизменить (проще говоря,
подогнать) так чтобы относительно этих правил уравнения Максвелла
оказались инвариантными.
Эйнштейн отмечал: теория Максвелла хотя и правильно описывает по-
ведение электрически заряженных частиц, но не даёт теории
этих частиц.
Лоренцовы преобразования – это новые (отличные от Галилеевых)
правила перехода от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Для
одной точки в декартовой системе координат без штрихов при переходе к
системе отсчёта со штрихами лоренцовы преобразования устанавливают
следующие правила:
;
;
;
;
2
2
2
2
2
1
1
c
c
x
c
tt
zz
yy
t
XX
υ
υ
υ
υ
−
−=
′
=
′
=
′
−
⋅
−
⋅
=
′
Как видим отличие правил лоренцовых преобразований от галилее-
вых существенно. Это отличие станет еще более зримым, если опреде-
лять не координату материальной точки, а размер макроскопического те-
ла, например, жесткого стержня длиной L. Такой стержень имеет началь-
ную и конечную точки на оси Х
1
, Х. Определив координаты этих точек и
вычитая из координат с большим значением координату с меньшим зна-
Это значит, что при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой форма уравнений оказывалась разной. Это равносильно тому, что в разных системах отсчета один и тот же физический процесс осуществ- лялся по разным законам, что противоречит науке. Попытку уберечь тео- рию Максвелла от этого недостатка первым предпринял в 1890 году не- мецкий физик Генрих Герц (1857–1894 гг.), который искусственно по- добрал систему уравнений, инвариантных относительно галилеевых пре- образований, которые в частном случае покоящегося тела обращаются в уравнения Максвелла. Однако уравнения Герца противоречили опытно установленному постоянству скорости света (300000 км/с). Еще один вариант переработки уравнений Максвелла предпринял голландский физик-теоретик Хендрик Антон Лоренц (1853–1928 гг.), но его уравнения оказались неинвариантными относительно галилеевых преобразований. Тогда Лоренц предпринимает обратный ход: решил са- ми правила галилеевых преобразований видоизменить (проще говоря, подогнать) так чтобы относительно этих правил уравнения Максвелла оказались инвариантными. Эйнштейн отмечал: теория Максвелла хотя и правильно описывает по- ведение электрически заряженных частиц, но не даёт теории этих частиц. Лоренцовы преобразования – это новые (отличные от Галилеевых) правила перехода от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Для одной точки в декартовой системе координат без штрихов при переходе к системе отсчёта со штрихами лоренцовы преобразования устанавливают следующие правила: υ ⋅t X′ = X − ; 1− υ2 c2 y ′ = y; z ′ = z; υ ⋅x t′ = t − c2 ; 1− υ2 c2 Как видим отличие правил лоренцовых преобразований от галилее- вых существенно. Это отличие станет еще более зримым, если опреде- лять не координату материальной точки, а размер макроскопического те- ла, например, жесткого стержня длиной L. Такой стержень имеет началь- ную и конечную точки на оси Х1, Х. Определив координаты этих точек и вычитая из координат с большим значением координату с меньшим зна- 56
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 54
- 55
- 56
- 57
- 58
- …
- следующая ›
- последняя »