Концепции современного естествознания. Часть 1. Макаров В.М. - 56 стр.

UptoLike

Составители: 

56
Это значит, что при переходе от одной инерциальной системы отсчета к
другой форма уравнений оказывалась разной. Это равносильно тому, что
в разных системах отсчета один и тот же физический процесс осуществ-
лялся по разным законам, что противоречит науке. Попытку уберечь тео-
рию Максвелла от этого недостатка первым предпринял в 1890 году
не-
мецкий физик Генрих Герц (1857–1894 гг.), который искусственно по-
добрал систему уравнений, инвариантных относительно галилеевых пре-
образований, которые в частном случае покоящегося тела обращаются в
уравнения Максвелла. Однако уравнения Герца противоречили опытно
установленному постоянству скорости света (300000 км/с).
Еще один вариант переработки уравнений Максвелла предпринял
голландский физик-теоретик Хендрик Антон Лоренц
(1853–1928 гг.), но
его уравнения оказались неинвариантными относительно галилеевых
преобразований. Тогда Лоренц предпринимает обратный ход: решил са-
ми правила галилеевых преобразований видоизменить (проще говоря,
подогнать) так чтобы относительно этих правил уравнения Максвелла
оказались инвариантными.
Эйнштейн отмечал: теория Максвелла хотя и правильно описывает по-
ведение электрически заряженных частиц, но не даёт теории
этих частиц.
Лоренцовы преобразованияэто новые (отличные от Галилеевых)
правила перехода от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Для
одной точки в декартовой системе координат без штрихов при переходе к
системе отсчёта со штрихами лоренцовы преобразования устанавливают
следующие правила:
;
;
;
;
2
2
2
2
2
1
1
c
c
x
c
tt
zz
yy
t
XX
υ
υ
υ
υ
=
=
=
=
Как видим отличие правил лоренцовых преобразований от галилее-
вых существенно. Это отличие станет еще более зримым, если опреде-
лять не координату материальной точки, а размер макроскопического те-
ла, например, жесткого стержня длиной L. Такой стержень имеет началь-
ную и конечную точки на оси Х
1
, Х. Определив координаты этих точек и
вычитая из координат с большим значением координату с меньшим зна-
Это значит, что при переходе от одной инерциальной системы отсчета к
другой форма уравнений оказывалась разной. Это равносильно тому, что
в разных системах отсчета один и тот же физический процесс осуществ-
лялся по разным законам, что противоречит науке. Попытку уберечь тео-
рию Максвелла от этого недостатка первым предпринял в 1890 году не-
мецкий физик Генрих Герц (1857–1894 гг.), который искусственно по-
добрал систему уравнений, инвариантных относительно галилеевых пре-
образований, которые в частном случае покоящегося тела обращаются в
уравнения Максвелла. Однако уравнения Герца противоречили опытно
установленному постоянству скорости света (300000 км/с).
     Еще один вариант переработки уравнений Максвелла предпринял
голландский физик-теоретик Хендрик Антон Лоренц (1853–1928 гг.), но
его уравнения оказались неинвариантными относительно галилеевых
преобразований. Тогда Лоренц предпринимает обратный ход: решил са-
ми правила галилеевых преобразований видоизменить (проще говоря,
подогнать) так чтобы относительно этих правил уравнения Максвелла
оказались инвариантными.
     Эйнштейн отмечал: теория Максвелла хотя и правильно описывает по-
ведение электрически заряженных частиц, но не даёт теории этих частиц.
     Лоренцовы преобразования – это новые (отличные от Галилеевых)
правила перехода от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Для
одной точки в декартовой системе координат без штрихов при переходе к
системе отсчёта со штрихами лоренцовы преобразования устанавливают
следующие правила:
                                          υ ⋅t
                          X′ = X   −                      ;
                                          1−      υ2
                                                  c2

                          y ′ = y;
                          z ′ = z;
                                          υ ⋅x
                         t′ = t −         c2
                                                      ;
                                       1−        υ2
                                                 c2

     Как видим отличие правил лоренцовых преобразований от галилее-
вых существенно. Это отличие станет еще более зримым, если опреде-
лять не координату материальной точки, а размер макроскопического те-
ла, например, жесткого стержня длиной L. Такой стержень имеет началь-
ную и конечную точки на оси Х1, Х. Определив координаты этих точек и
вычитая из координат с большим значением координату с меньшим зна-
                                     56