Гиротропные среды в технике СВЧ. Малков Н.А. - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

xyxx
ε−ε=ε
п
,
xyxx
µ−µ=µ
п
, а волны с левой поляризацией – как волны в среде с параметрами
xyxx
ε+ε=ε
л
,
xyxx
µ+µ=µ
л
. Коэффициенты для распространения для таких волн различны:
.,
лллппп
εµ
ω
=γεµ
ω
=γ
cc
(2.32)
Представляя линейно поляризованную волну в виде геометрической суммы двух векторов с одина-
ковыми длинами, вращающихся в противоположном направлении, можно найти угол вращения плоско-
сти поляризации для прошедшей электромагнитной волны. Если волна прошла расстояние
0
z в среде,
описываемой выражениями (2.32), то этот угол равен
()
()
ллпп
0
лп
0
22
εµ−εµ
ω
=γ−γ=ϕ
c
zz
. (2.33)
Задача 1
Образец феррита характеризуется следующими параметрами: ,c10
110 −
=ω
H
HS
ω=ω=ν
−
2,0,c10
17
.
Определить полуширину резонансной кривой
(
)
ωµ
и
xx
по уровню 0,5 и максимальное значение
и
max
xx
µ .
Решение
Согласно выражениям (2.30) искомая составляющая тензора комплексной магнитной проницаемо-
сти феррита
()
.
2
11
~
222
2
2
ω−ω−ν−ω
ωω
−=
ω−ν−ω
ωω
−=µ
j
j
H
SH
H
SH
xx
Преобразуем данное выражение к виду
(
)
()
()
()
()
.
2
2
2
1
~
2
2
222
2
2
222
222
νω+ω−ν−ω
νωωω
−
νω+ω−ν−ω
ω−ν−ωωω
−=µ
H
SH
H
HSH
xx
j
Учтя, что
xxxxxx
jµ
′′
−µ
′
=µ
~
, найдем:
(
)
()
()
()
()
.
2
2
,
2
1
2
2
222
2
2
222
222
νω+ω−ν−ω
νωωω
=µ
′′
νω+ω−ν−ω
ω−ν−ωωω
−=µ
′
H
SH
xx
H
HSH
xx
j
Так как
ν>>ω
H
, вблизи резонанса
H
ωω ~
выражение для
xx
µ
′
′
можно переписать в форме
()() ()
222
2
2
22
22
44
2
1
4
2
ων+ωω−ω
νωω
≈
ων+ω+ωω−ω
ωνωω
≈µ
′′
H
S
HH
SH
xx
.
Обозначая
ω∆=ω−ω
H
, получим формулу
()
2
1
2
1
νω∆+
ν
ω
=µ
′′
S
xx
,

Страницы