ВУЗ:
Составители:
22
2
2
2
()
s
s
s
s
s
R
sn
p
sn
ξ
=
∑
∑
, (5.5)
где R
s
– радиус циркуляции. Запишем квадрат R
s
для единственного
кластера, состоящего из s ячеек, в виде
2
1
1
(
s
si
i
2
)
R
rr
s
=
=−
∑
r
r
, (5.6 a)
где
1
1
s
i
i
r
s
=
= r
∑
r
r
(5.6 b)
и - координата i–й ячейки в этом кластере. Величина
i
r
r
r
r
является
радиус-вектором центра масс кластера.
Для больших значений L ξ(р) - возрастающая функция в диапазоне р
< р
с
и убывающая для р > р
с
(рис. 5.7). Кроме того, нам известно, что ξ(р =p
c
)
приблизительно равна L и, следовательно, является расходящейся при L→∞.
Качественное поведение функции ξ не зависит от определения этой
функции и соответствует нашему физическому представлению о кластерах:
по мере приближения р к р
с
возрастает вероятность того, что два занятых
узла находятся в одном кластере. Такое качественное рассмотрение
наталкивает нас на мысль, что в пределе L→∞ ξ(р) сингулярна в
критической области |p – p
c
| << 1. Количественно можно описать
сингулярность ξ(р), вводя критический показатель степени υ,
определяемый соотношением
υ−
−ξ |~|)(
c
ppp (5.7)
Рис.5.7. Качественная зависимость длины корреляции ξ(р) от р: cтремление
ξ(р) к бесконечности в критической области происходит по степенному
закону с показателем υ
98
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 96
- 97
- 98
- 99
- 100
- …
- следующая ›
- последняя »
