Упругие волны в насыщенных пористых средах. Марфин Е.А - 6 стр.

свойств флюида-порозаполнителя [11]. Поэтому G = Gdry (однако Gdry ≠ Gm).
Плотность флюидонасыщенной пористой среды является средневзвешенной
величиной между плотностью твердой фазы и плотностью флюида.
Уравнения Гассмана представляют собой выражения для модуля
всестороннего сжатия пористых насыщенных сред. В общем виде данное
выражение имеет следующий вид:

    F(K, Km, Kdry, Kf, n)=0.                                     (1.1)

Любой из пяти параметров, входящих в это уравнение в качестве аргумента,
может быть выражен через остальные четыре.
   Явная форма уравнений Гассмана для расчета эффективных упругих
модулей насыщенного материала представляется в виде:
                               2
                    K dry 
                   1      
    K  K dry          K m 
                                   ;
                n 1  n K dry
                            2
                Kf      Km      Km
                                                                 (1.2)
    G=Gdry;

    =m(1-n)+fn.

    Данные уравнения позволяют оценить степень влияния упругих
параметров флюида-порозаполнителя на свойства породы. С их помощью
могут быть рассчитаны остальные упругие характеристики насыщенной
пористой среды. Например, скорость:

                              4
                           K G
продольных волн: VP          3                                  (1.3)
                                ;
                             


                           G   Gdry
поперечных волн: VS               .                            (1.4)
                               

    Следует отметить, что, несмотря на то, что свойства флюида не влияют
на модуль сдвига породы, скорость поперечных волн меняется при смене
типа флюида за счет влияния плотности.
                                        6