Оптика. Мартынова Г.П. - 103 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

видно, что величина k
y
= k sin
ϕ
есть поперечная компонента волнового
вектора
, направленного из точки О отверстия в точку наблюдения Р .
Можно также ввести
пространственную спектральную амплитуду
∫
∞
∞
−
= ,)exp()()(
0
dyyikyEkE
yy
(4.25)
соответствующую распределению поля
E(y). В этом случае дифракцион-
ный интеграл (4.24) в приближении Фраунгофера будет иметь вид
).()exp(
2
1
)(
0 y
kEikl
l
i
PE −
+
=
λ
(4.26)
Тогда распределение интенсивности излучения в дальней зоне
2
0
)()(
y
kEconstPI =
повторяет форму углового спектра светового пучка. Этот вывод раскрыва-
ет физический смысл фраунгоферовой дифракции как пространственного
разложения ограниченного светового пучка на плоские волны. Таким об-
разом, поперечная компонента волнового вектора возникает вследствие
ограничения поперечных размеров пучка отверстием. Представление огра-
ниченного пучка в виде набора плоских волн, распространяющихся
в раз-
ных направлениях, вполне аналогично представлению импульса конечной
длительности в виде суммы гармонических колебаний различных частот.
Дифракция Фраунгофера на щели
Рассмотрим дифракцию на
конкретной одномерной структу-
ре – длинной узкой щели шири-
ной b (рис. 56). Полагая
y
P
Свет
l
{
,1
,0
)( =yE
,2/
,2/
by
by
≤
〉
по формуле (4.25) получим
ϕ
b
x
Рис.56. К расчету дифракции Фраун-
го
ф
е
р
а на щели

Страницы