Оптика. Мартынова Г.П. - 35 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Используя условие (2.4) , можно найти
.sinsin
ϕϕ
′
=
отр
п
kk
Учитывая, что падающая и отраженная волны находятся в одной среде, для
которой
,
1
1
n
cv
kk
отр
п
ω
ω
===
получаем закон отражения света: ⎜
ϕ
⎜ = ⎜
ϕ′
⎜.
Используя еще раз равенство (2.4), запишем
.sinsin
ψϕ
пр
п
kk =
Вводя показатели преломления для первой и второй сред, получим хорошо
известный закон преломления света (закон Снеллиуса):
(2.5)
.
sin
sin
1
2
n
n
=
ψ
ϕ
Формулы Френеля
Вопрос о количественном соотношении интенсивностей волн при от-
ражении и преломлении световых пучков чрезвычайно важен в оптике. За-
висит ли распределение интенсивностей от угла падения и от поляризации
падающего света? Для ответа на вопросы, связанные с энергией света, все-
гда сначала находят амплитудные соотно-
шения, а затем уже переходят к
интенсивно-
стям.
x
Рис.12. Разложение
плоской волны
Н
⎜⎜
y
H
G
E
G
Е
⎜⎜
Н
⊥
Е
⊥
z
Н
⎜⎜
x
y
H
G
E
G
Е
⎜⎜
Н
⊥
Е
⊥
Рис.12. Разложение
плоской волны
Покажем сначала, что плоскую волну
любой поляризации всегда можно предста-
вить в виде суммы двух линейно поляризо-
ванных волн со взаимно перпендикулярны-
ми векторами напряженности. На рис.12 изо-
бражены в произво ьный момент времени
векторы амплитуд
л
E
и
H
плоской волны,
бегущей вдоль оси z ( yz - плоскость паде-
ния). Каждую из этих амплитуд можно раз-
ложить на два вектора: два из них лежат в
плоскости падения (
E
⎜⎜
и
H
⎜⎜
), а два других
33

Страницы