Оптика. Мартынова Г.П. - 37 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Запишем граничные условия для всех компонент напряженностей
электрического и магнитного полей. Проще всего это сделать для ампли-
туд волн с поляризацией перпендикулярно плоскости падения:
(2.7)
.
,
протр
п
протр
п
HHH
EEE
⊥⊥
⊥
⊥⊥
⊥
=+
=+
(2.8)
Поскольку в общем случае амплитуды волн с поляризацией парал-
лельно плоскости падения направлены под углом к плоской границе, то
сохранять свою величину будут
проекции этих векторов на направления,
параллельные поверхности раздела, т. е.
.coscoscos
,coscoscos
1111
11
1111
11
ψϕϕ
ψϕϕ
протр
п
протр
п
HHH
EEE
=
′
−
=
′
−
(2.9)
(2.10)
Получили систему из четырех линейных уравнений. Для уменьшения
числа неизвестных воспользуемся формулой (1.17), связывающей величи-
ны напряженностей электрического и магнитного полей и учтем (2.6) при
замене магнитной компоненты на электрическую. Тогда вместо (2.8) и
(2.10) получим
.coscoscos
,
2
2
1
1
1
1
11
2
2
11
1
1
11
1
1
ψ
µ
ε
ϕ
µ
ε
ϕ
µ
ε
µ
ε
µ
ε
µ
ε
протр
п
протр
п
ЕЕЕ
ЕЕЕ
⊥⊥
⊥
=
′
−
=+
(2.11)
(2.12)
Теперь введем специальные
коэффициенты, выражающие отношения
амплитуд:
;
11
11
11
п
отр
E
E
r
= ;
п
отр
E
E
r
⊥
⊥
⊥
= ;
11
11
11
п
пр
E
E
=
τ
п
пр
E
E
⊥
⊥
⊥
=
τ
(2.13)
Первые два (r
11
и r
⊥
) называются амплитудными коэффициентами
отражения света, два других (
τ
11
и
τ
⊥
) – амплитудными коэффициен-
тами пропускания света. Вводя эти коэффициенты в (2.7), (2.9), (2.11) и
(2.12), имеем
35

Страницы