Оптика. Мартынова Г.П. - 36 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

перпендикулярны к ней (
E
G
⊥
и
H
G
⊥
). В этом случае образуются две право-
винтовые тройки векторов, формирующие две плоcкие волны:
E
G
⎜⎜
,
H
G
⊥
,
k
G
и
E
G
⊥
,
H
G
⎜⎜
,
k
G
. (2.6)
Очевидно, что Е
2
= Е
⎜⎜
2
+ Е
⊥
2
, т. е. сумма интенсивностей образовавшихся
волн равна интенсивности исходной волны.
Рассмотрим теперь отражение и преломление света на плоской грани-
це двух однородных, изотропных, прозрачных диэлектриков. Будем счи-
тать, что магнитные проницаемости диэлектриков равны единице (как у
вакуума), поскольку большинство прозрачных для света сред являются
немагнитными. Тогда показатель преломления каждой среды
n
2
=
ε
.
n
2
n
1
ψ
ϕ
′
ϕ
ψ
ϕ
′
ϕ
отр
Е
G
⊥
пр
Е
G
⊥
пр
Е
G
⎜⎜
отр
Е
G
⎜⎜
п
E
G
⎜⎜
п
Е
G
⊥
Рис.13. К выводу формул Френеля
Независимо от поляризации падающей, отраженной и прошедшей
волн, разложим каждую из них на две линейно поляризованные. На рис.13
для удобства изображены только векторы амплитуд напряженности элек-
трического поля, поскольку разложение магнитной компоненты совершен-
но аналогично. Плоскость рисунка является плоскостью падения. Большие
точки показывают направления векторов амплитуд
, перпендикулярных
плоскости падения: они направлены к наблюдателю.
34

Страницы