Оптика. Мартынова Г.П. - 55 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

ним источники отрезком 2l , и проведем перпендикуляр к середине этого
отрезка. На расстоянии D >> 2l расположим экран, плоскость которого
будет параллельна 2l .
P
(x)
r
2
r
1
x
O
D
2l
S
2
S
1
Рис.15. Общая схема интерференции
В каждой точке на экране результирующая интенсивность будет оп-
ределяться формулой (3.2). Выберем на экране произвольную точку Р и
найдем разность фаз волн, приходящих в эту точку:
δ
= (
ω
t
−
kr
1
) − (
ω
t
−
kr
2
) = k (r
2
−r
1
).
Величина
∆
= r
2
− r
1
, равная разности пройденных волнами геометриче-
ских путей, называется геометрической разностью хода волн. Если пока-
затель преломления среды равен n , то величина n⋅
∆
= n (r
2
−r
1
) называ-
ется оптической разностью хода волн. Очевидно, что разность фаз и раз-
ность хода пропорциональны друг другу:
.
2
∆=∆⋅=
λ
π
δ
k
Теперь условия максимумов и минимумов интерференции можно вы-
разить следующим образом. При
,2 m
k
⋅
=
⋅
π
или, что то же самое, при
∆
= m
λ
, где m = 0, ±1, ±2,…, должны быть максимумы интерференции.
Если же
)12( +=∆⋅ m
k
π
, или ,
2
)12(
λ
+=∆ m то образуются минимумы
интерференции.
41

Страницы