Оптика. Мартынова Г.П. - 57 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Здесь r
2
– r
1
= ∆ , и, поскольку D >> 2l , то можно считать r
1
+ r
2
≅ 2D .
Тогда координата произвольной точки на экране
.4))((
1212
lxrrrr
=
+
−
,
2
l
D
x
∆
⋅
=
(3.3)
а для двух соседних максимумов
λ
m
l
D
x
m
⋅=
2
и .)1(
2
1
λ
+⋅=
+
m
l
D
x
m
Отсюда получаем формулу для вычисления ширины полосы:
.
2
1
l
D
xxB
mm
λ
=−=
+
(3.4)
Мы рассмотрели интерференцию волн, используя идеализированную
модель гармонической волны, а излучателями служили бесструктурные
точечные источники. Теперь последовательно перейдем к реальным ин-
терференционным схемам. В первую очередь рассмотрим немонохромати-
ческое излучение.
Лекция 7. Интерференция немонохроматического света
Волновые цуги
Свет от обычных источников не является монохроматическим. Время
излучения, хотя и очень мало (≈ 10
-8
с), является конечным, и амплитуда
колебаний, испускаемых возбужденным атомом, неизбежно затухает. По-
этому более адекватной является модель излучения в виде «обрывка» вол-
ны (волнового цуга), существующего в течение промежутка времени
τ
(рис.17а).
-
τ
/
2
τ
τ
R
eF (t)
R
eF (t)
t
τ
/
2
t
а) б)
Рис.17. Модели отдельных волновых цугов
43

Страницы