Эффект пространственной модуляции интенсивности люминесценции кристаллов. Мартынович Е.Ф. - 11 стр.

            что теория не предсказывает модуляционных эффектов. Поэтому необходимо
            несколько углубить проводимый анализ. Для этого рассмотрим раздельно
            поглощение света и люминесценцию отдельных ориентационных групп
            квантовых систем.

                                4. Модуляция поглощенной мощности в
                              отдельных ориентационных группах центров

                  Тензор восприимчивости отдельной ориентационной группы центров,
            направление дипольного момента квантовых переходов в которых по
            отношению к оптической оси задано произвольными углами βµ и ηµ , имеет
            вид:

                   π
                      L µ12 g( ω )( N1 − N2 ) ×
                           2
             χ=
                  hε0

               sin 2 β µ cos 2 ηµ      sin 2 β µ cosηµ sinηµ      sin β µ cosηµ cos β µ 
                                                                                             (14)
            ×  sin 2 β µ cosηµ sinηµ       sin 2 β µ sin 2 ηµ     sin β µ sinηµ cos β µ 
                                                                                         
               sin β µ cos β µ cosηµ     cos β µ sinηµ sin β µ           cos 2 β µ       
                                                                                         

            При таком виде тензора восприимчивости усредненная по высокочастотным
            световым колебаниям поглощенная квантовыми системами мощность
            определяется выражением:


                    ω
            W( r ) = ε0 ∑Rei(χαβ
                    2 α,β
                                 [               ωε
                                                          ]
                                    ′′ )E* Eβ = − 0 χ′xxEx2e2k1′′r +
                              ′ + iχαβ
                                        ~ ~
                                                  2
                                                                    [
             2(χ′xyEx Ey + χ′xz
                             ′ Ex Ez )e
                                        (k ′ +k2′ 1)r × cosδr + (2χ′ E E + χ′′ E2 + χ′′ E2 )e2k2′ r ,
                                                                   zy z y   yy y     zz z            ]
            где δ = k1′ − k2′ разность волновых векторов.
                    В отличие от рассмотренных ранее условий, при разной симметрии
            тензоров ε и χ кроме членов, плавно затухающих с коэффициентами
            поглощения − 2k1′′ и − 2k2′′ , имеется перекрестный осциллирующий с
            расстоянием член, затухающий с коэффициентом поглощения − (k1′′ − k2′′) .
            Осциллирующее слагаемое отлично от нуля, когда отличны от нуля
            недиагональные компоненты тензора восприимчивости χ ′xy′        и χ ′xz′ ,
            определенные в системе координат, построенной на главных осях тензора
            диэлектрической проницаемости кристалла средней категории.
                   Уравнение для разности населенностей поглощающих центров будет
            иметь тот же самый вид, что и уравнение (11). Мощность люминесценции,

                                                              11

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com