Эффект пространственной модуляции интенсивности люминесценции кристаллов. Мартынович Е.Ф. - 12 стр.

            излучаемой этими центрами по всем направлениям, тоже, как и ранее, будет
            определяться выражением

                        aT1
             I( r ) =
                         h

            Отличие состоит лишь в том, что мощность люминесценции, как и
            поглощаемая мощность P(r), как и населенность возбужденного состояния
            центров N2(r), будут осциллировать с расстоянием вдоль направления
            распространения излучения возбуждающего излучения.
                  Т.о. мы получили следующий результат. Мощность или энергия,
            поглощаемая центрами отдельных ориентационных групп, модулирована в
            пространстве. Вместе с тем полная мощность, поглощаемая центрами всех
            ориентационных групп, не имеет пространственной модуляции. Ниже будет
            показано, что это обусловлено фазовым сдвигом осцилляций в разных
            ориентационных группах, поэтому при суммировании по ориентациям
            осцилляции пропадают.

                                5. Расчет пространственно-периодической
                               модуляции интенсивности люминесценции
                                     кристаллов с учетом диаграммы
                              направленности излучения квантовых систем.


                   Выше было показано, что для осесимметричного распределения
            ориентаций поглощающих центров в кристаллах средней категории в
            линейном режиме поглощения, когда тензор восприимчивости имеет
            диагональный вид, поглощенная мощность не имеет периодических
            изменений с расстоянием. Однако это не означает, что нет осцилляций в
            отдельных ориентационных группах центров. Они есть, как показали
            приведенные выше результаты расчетов. Поэтому теперь с учетом диаграмм
            направленности излучения квантовых систем рассчитаем зависимости
            интенсивности люминесценции от расстояния у, пройденного возбуждающим
            излучением в кристалле, для произвольных углов наблюдения этой
            люминесценции. Фактически эта зависимость определяет вид возбужденного
            канала кристалла в свете люминесценции, т.е. вид той картины, которая
            наблюдается визуально экспериментатором. Наблюдение будем вести с
            достаточно большого расстояния R для того, чтобы все участки кристалла
            наблюдались практически под одним и тем же углом.
                   Величина вектора Умова-Пойнтинга для люминесцентного излучения в
            точке наблюдения от i-той группы одинаково направленных электрических
            диполей, находящихся на расстоянии R в волновой зоне, обратно
            пропорционально R и прямо пропорционально sin2 γι:


                                                        12

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com