Эффект пространственной модуляции интенсивности люминесценции кристаллов. Мартынович Е.Ф. - 13 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

13
2
2
)()(
sin
R
mS
i
ii
Л
γ
=
где m
(i)
- коэффициент пропорциональности, а γ
i
- угол между направлением
наблюдения и дипольным моментом. Функция sin
2
γ
ι
отражает учет
диаграммы направленности излучения электродипольных квантовых систем.
Для выражения этого коэффициента m
(i)
через определенную ранее величину
усредненной по времени мощности, поглощаемой единицей объема кристалла
Ρ
, проведем нормировку, используя условие:
∫
Ρ=
)(
1
)( ii
Л
ATdS
σ
(15)
где A - интегральный коэффициент Эйнштейна, dσ - площадь элементарного
сферического пояса на сфере радиуса R, а
)(
i
Ρ
относится лишь к одной
рассматриваемой ориентации центров. Интегрируя (15) найдем:
)(
1
0
2)(
sin2
i
ii
i
ATdm Ρ=⋅
∫
π
γγπ
,
откуда
)(
1
)(
8
3
ii
AT
m Ρ=
π
Таким образом, центры каждой i-той ориентации дают величину
вектора Умова-Пойнтинга для люминесцентного излучения, определяемую
выражением
i
ii
Л
AT
R
S
γ
sin
8
3
)(
1
2
)(
Ρ=
Полная интенсивность люминесценции от центров всех ориентаций в
точке наблюдения определяется выражением
∑∑
==
Ρ==
p
i
i
i
p
i
i
Л
r
R
AT
rSrI
1
2)(
2
1
1
)(
sin)(
8
3
)()( γ
π
(16)
Как было показано выше, для каждой отдельной ориентации центров
даже при слабых интенсивностях возбуждающего излучения, далеких от
насыщения перехода имеются периодические изменения величины )(
)(
r
i
Ρ .
Вместе с тем выражение (10) показывает, что при учете всех ориентаций в
результате суммирования периодические осцилляции )(
)(
r
i
Ρ исчезли, взаимно
компенсировались. Сейчас же при наблюдении люминесценции, в
соответствии с выражением (16), суммирование
)(i
Ρ
производится с весовыми
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
                            sin 2 γ i
             S   (i )
                 Л       =m        (i )

                              R2

            где m(i) - коэффициент пропорциональности, а γi - угол между направлением
            наблюдения и дипольным моментом. Функция sin2γι отражает учет
            диаграммы направленности излучения электродипольных квантовых систем.
            Для выражения этого коэффициента m(i) через определенную ранее величину
            усредненной по времени мощности, поглощаемой единицей объема кристалла
            Ρ , проведем нормировку, используя условие:



             ∫S                dσ = AT1Ρ ( i )
                        (i )
                        Л                                                          (15)

            где A - интегральный коэффициент Эйнштейна, dσ - площадь элементарного
            сферического пояса на сфере радиуса R, а Ρ (i ) относится лишь к одной
            рассматриваемой ориентации центров. Интегрируя (15) найдем:
                                   π
             2πm ⋅ ∫ sin 2 γ i dγ i = AT1Ρ (i ) ,
                          (i )

                                      0
            откуда
                                  3 AT1 ( i )
             m (i ) =                  Ρ
                                   8π

                  Таким образом, центры каждой i-той ориентации дают величину
            вектора Умова-Пойнтинга для люминесцентного излучения, определяемую
            выражением

                                   3
             S Л( i ) =                AT1Ρ ( i ) sin γ i
                                 8πR 2



                   Полная интенсивность люминесценции от центров всех ориентаций в
            точке наблюдения определяется выражением

                                  p
                              3AT1 p (i)
             I (r) = ∑S (r) =    2 ∑
                                      Ρ (r) sin2 γ i
                                          (i )
                                          Л                                        (16)
                     i =1     8πR i=1

                   Как было показано выше, для каждой отдельной ориентации центров
            даже при слабых интенсивностях возбуждающего излучения, далеких от
            насыщения перехода имеются периодические изменения величины Ρ ( i ) (r ) .
            Вместе с тем выражение (10) показывает, что при учете всех ориентаций в
            результате суммирования периодические осцилляции Ρ ( i ) (r ) исчезли, взаимно
            компенсировались. Сейчас же при наблюдении люминесценции, в
            соответствии с выражением (16), суммирование Ρ (i ) производится с весовыми
                                                            13

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы