Электродинамика и распространение радиоволн. Маслов М.Ю - 11 стр.

                               r r
                              H = ϕ 0 H (r )                  (12)
   Воспользуемся первым уравнением Максвелла в интегральной форме,
которое в стационарном случае имеет вид [2]:
                                 r r
                               ∫ dl = I
                                H                             (13)
                                L
   Векторный элемент дуги в подынтегральном выражении в левой части
(13) совпадает по направлению с азимутальным ортом:
                                 r r
                                dl = ϕ 0 dl                           (14)
                                              r r
   Ввиду того, что скалярное произведение ϕ 0 ⋅ ϕ0 = 1 , интеграл в левой
части (13) может быть найден для произвольного кругового контура, кон-
центричного с волноводом:
                           r r     2π

                         ∫ Hdl = H ∫ rdϕ = 2πrH                       (15)
                         L          0




                                    Рис. 2.
   Левая часть (13) для различных круговых контуров L (рис. 2 ), центр
которых лежит на оси волновода, неизменно имеет вид (13), в правую же
часть необходимо подставлять ток проводимости, охваченный соответст-
вующим контуром. При составлении уравнений следует учесть, что кон-
тур L3 обхватывает полностью ток I, текущий на нас и часть тока текущего
от нас.
   Результатом будут законы изменения H(r) для четырех областей коак-
сиального волновода, по которым требуется построить график (рис. 2).




                                    11