Электромагнитные поля и волны. Маслов М.Ю. - 24 стр.

                                                                        F (θ )
      В декартовых координатах                                     1

      Мощность излучения
                                                                                                       θ
       P∑ cр =       ∫Π
                     S
                           cр   dS
                                                                   00      90   0
                                                                                    1800 270 360   0




                    1  I mст ⋅ l  µ a
                                          2π π
       P∑ ср =        
                      
                                  ⋅
                                  
                    2  2λ  ε a 0 0
                                        ⋅ ∫  ∫ sin 3 θ ⋅ dθ ⋅ dϕ
                                        14442444              3
                                                         8π
                                                     =
                                                          3

                                2
                   π l   µa
                              ⋅ (I mст )
                                        2
       P∑ ср      = ⋅  ⋅
                   3 λ   εa

      Для ε a = ε 0 и µ a = µ 0
                                         2
                           l 
       P∑ ср       = 40 π   ⋅ I mст
                            2
                                             ( ) 2

                          λ 
                  1 2
       Pср =        RI m
                  2
      По аналогии с законом Джоуля – Ленца вводится сопротивление излучения R∑ , тогда

                    1
       P∑ ср =
                    2
                           ( )
                      R∑ I mст
                                     2




          R   ∑   - сопротивление резистора, амплитуда тока в котором равна амплитуде тока в
ЭЭИ, а рассеиваемая мощность равна средней излучаемой мощности
                                2
            2π  l   µa
       R∑ =    ⋅  ⋅
             3 λ    εa
      Для свободного пространства:
                                             2
                            2         l 
       R ∑ = 80 π                   ⋅  .
                                     λ 
      Понятие R            ∑        применимо к любым излучающим системам, образованным линейными
токами.
      Если распределение тока в излучающей системе неравномерно, то различают R∑ 0 - в

узле и R∑ п - в пучности токовой функции.

                           7. Электромагнитные параметры материальных сред
      Материальные среды могут существенно отличаться друг от друга по величинам
электрофизических параметров.
      В реальных средах всегда присутствует как ток проводимости, так и ток смещения.
                                                                                       ωε a
Принято среду считать проводящей, когда выполняется условие                                 < 0.1 . Диэлектрики ха-
                                                                                        σ

                                                              24