Электромагнитные поля и волны. Маслов М.Ю. - 25 стр.

                                   ωε a
рактеризуются неравенством              > 10 .
                                    σ
      Металлы, практически во всем диапазоне частот, являются проводниками. Диэлек-
трики (полистирол, полиэтилен, гетинакс и др.) на всех частотах действуют как изоляция с
преобладанием токов смещения. Естественные среды (почва, вода, лед) обнаруживают про-
водниковые свойства в области низких частот, а выше они проявляют себя как диэлектрики.
      Коэффициенты затухания и фазы в материальной среде могут быть вычислены:
      - для диэлектрических сред
               ε а µа                               ε а µа
       α =ω             ( 1 + tg 2 δ − 1) , β = ω            ( 1 + tg 2 δ + 1) .
                    2                                 2
      - для проводящих сред

       α = β = π ⋅ f ⋅ µa ⋅σ .
      Фазовый сдвиг между электрическим и магнитным полями определяется углом ди-
электрических потерь δ , причем
                                                                               σ                       π
      - для диэлектрических и полупроводящих сред tgδ =                            , для проводящих δ = ,
                                                                              ωε α                     2
               r r                      π
соответственно Е и Н сдвинуты по фазе на .
                                        4
      Скорость распространения электромагнитного поля для диэлектрических и полу-
                          ω                            2ω      π⋅f
проводящих сред V =         , для проводящих сред, V =      =2      .
                          β                            µ aσ    µ aσ
      Глубина проникновения поля внутрь среды:

       ∆= 1
              α .
      Волновое сопротивление для диэлектрических и полупроводящих сред:
               µα cos δ                              µ α ω iπ 4           µ ω       µα ω
       Zc =             ; для проводящих сред: Z c =      е     = (i + 1) α , Z c =      ,
                 εα                                   σ                    2σ        σ
где ω - циклическая частота ( ω = 2πf ).


              8. Краевые задачи электродинамики для направляющих систем
      Из курса ЭМП и В известно, что при падении однородной плоской волны на границу
раздела с металлической средой, во всех случаях (при любом угле падения) возникает на-
правляемая волна, распространяющаяся вдоль границы раздела. Заметим, что свойства гра-
ницы раздела двух сред направлять электромагнитную энергию сохраняется и при цилинд-
рическом искривлении этой границы.


                                                      25