Электромагнитные поля и волны. Маслов М.Ю. - 23 стр.

       Перенос энергии в дальней зоне
                                                            2
       r              r~  r    1  I mст l                          µa
       Π    ср   = Re Π = r 0 ⋅                       
                                                                       sin   2
                                                                                  θ .
                               2  2λr                              εa
       Скорость переноса энергии
        r      r
               r0     r
       VЭ =         = r0 V 0 .
                  ε 0µ0
       Характеристическое сопротивление среды
       Eθ           µa
          =            = Zc .
       Hϕ           εa
       для вакуума
                   µ0
       Zc =           = 120 π , Ом .
                   ε0
       Промежуточная зона (зона интерференции): kr ≈ 1
       Существенное влияние на величину поля оказывают все компоненты, таким образом,
присутствуют как индукционное поле, так и поле волнового характера.
       Направленные свойства ЭЭВ.
       Анализ выражений для поля в дальней зоне ЭЭВ позволяет сделать вывод о том, что
интенсивность излучения в различных направлениях различна. В частности ЭИ не излучает
                                                 π
вдоль своей оси ( θ = 0, π ), а при θ =                интенсивность излучение максимальна.
                                                 2
       Для того чтобы охарактеризовать угловую зависимость любой системы в дальней зо-
не пользуются характеристикой направленности.
       Выражение излучающей системы имеет следующую структуру:
       r r i ⋅ I mст ⋅ l µ a
        •
                                        i (ωt − kr )
       E = θ0 ⋅              ⋅ sin
                               {   θ ⋅ e1  23
           { 2λ r        ε a XH
           орт 14                         фаза
                 4244    3
                      амплитуда


       Зависимость амплитуды поля от угловых координат при фиксированном расстоянии
до точки наблюдения – характеристика направленности (ХН):
                                                                                                  ϕ = 900         E
       E m (θ , ϕ ) = f (θ , ϕ )

          E m (θ , ϕ )                                                                                        ϕ
                                = F (θ , ϕ ) −       нормированная ХН.                   ϕ = 1800                 ϕ = 00
        E макс (θ 0 , ϕ 0   )
                                                                                         F (ϕ ) = 1         ϕ = 270   0

       То есть нормированная ХН не зависит от амплитуды токов
излучателя и определяется только его геометрическим размером.                                 θ = 00
                                                                                                       θ              E
       Для ЭЭИ ХН в полярных координатах имеет вид:
       F (θ , ϕ ) = F (θ ) = sin θ                                                 θ = 2700

                                                                23                                     θ = 1800