ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Здесь , можно считать
1.165.0 ÷=∆
2.085.0
÷
=
∆
. Процедура определения
площади собирающей поверхности следующая. Сначала принимается
0
SS
=
и определяется
Dn
ie
,,
θ
. Затем из формулы (16) определяется , для котрой
процедура повторяется. Самосогласование прекращается при
S
2.0
1
<
−
−
n
nn
S
SS
.
12. УСЛОВИЯ ПРИМЕНИМОСТИ ТЕОРИИ ЗОНДА
Сформулируем, при каких условиях справедливы формулы (3) и (7), которые
являются практически итогом теории зонда и позволяют из зондовой
характеристики определить
и в плазме. Характерными параметрами
задачи являются следующие:
─ радиус зонда,
e
T
i
n
a
λ
─ длина пробега, электрон─
другая частица,
─ толщина заряженного слоя. Условия имеют вид
d
1<<
λ
d
исключает столкновение заряженных частиц в слое, что сделало бы
неприменимым формулы (5);
1<<
a
d
делает определенной величину собирающей поверхности ;
()
0
SS =
1<<
λ
a
исключает диффузию зарядов вокруг зонда; в противном случае
область вблизи зонда оказалась бы обедненной ионами ( гибнут на зонде и
медленно диффундируют к слою из бесконечности).
Аналогично учитывается влияние магнитного поля: вводятся ларморовские
радиусы зарядов и сравнивают с
λ
,, da
.
Не вызывает труда наложить условие на расстояние между зондами и т. д.
Если рассматривать работу зонда в динамическом режиме, когда параметры
плазмы изменяются во времени, то к пространственным параметрам нужно
будет добавить временные ( время пролета зарядом слоя, время диффузии к
зонду, характерное время изменения параметров плазмы) и сравнить их межде
собой.
13. СХЕМА ИЗМЕРЕНИЯ ЗОНДОВЫХ ХАРАКТЕРИСТИК
Электрический зонд выполнен из двух покрытых стеклом молибденовых
проволочек диаметром 0,2мм, расположенных на расстоянии 1мм; рабочей
частью явлыется оголенные кончики проволочек длиной 8мм, расположенные
вдоль оси трубки.
Схема для снятия зондовых характеристик изображена на рисунке 5 в
нижнем левом углу. Мост 1 служит для формирования пилообразного
Здесь ∆ = 0.65 ÷ 1.1 , можно считать ∆ = 0.85 ÷ 0.2 . Процедура определения
площади собирающей поверхности следующая. Сначала принимается S = S 0
и определяется θ e , ni , D . Затем из формулы (16) определяется S , для котрой
S n − S n −1
процедура повторяется. Самосогласование прекращается при < 0.2 .
Sn
12. УСЛОВИЯ ПРИМЕНИМОСТИ ТЕОРИИ ЗОНДА
Сформулируем, при каких условиях справедливы формулы (3) и (7), которые
являются практически итогом теории зонда и позволяют из зондовой
характеристики определить Te и ni в плазме. Характерными параметрами
задачи являются следующие: a ─ радиус зонда, λ ─ длина пробега, электрон─
другая частица, d ─ толщина заряженного слоя. Условия имеют вид
d
<< 1 исключает столкновение заряженных частиц в слое, что сделало бы
λ
неприменимым формулы (5);
d
<< 1 делает определенной величину собирающей поверхности (S = S 0 ) ;
a
a
<< 1 исключает диффузию зарядов вокруг зонда; в противном случае
λ
область вблизи зонда оказалась бы обедненной ионами ( гибнут на зонде и
медленно диффундируют к слою из бесконечности).
Аналогично учитывается влияние магнитного поля: вводятся ларморовские
радиусы зарядов и сравнивают с a, d , λ .
Не вызывает труда наложить условие на расстояние между зондами и т. д.
Если рассматривать работу зонда в динамическом режиме, когда параметры
плазмы изменяются во времени, то к пространственным параметрам нужно
будет добавить временные ( время пролета зарядом слоя, время диффузии к
зонду, характерное время изменения параметров плазмы) и сравнить их межде
собой.
13. СХЕМА ИЗМЕРЕНИЯ ЗОНДОВЫХ ХАРАКТЕРИСТИК
Электрический зонд выполнен из двух покрытых стеклом молибденовых
проволочек диаметром 0,2мм, расположенных на расстоянии 1мм; рабочей
частью явлыется оголенные кончики проволочек длиной 8мм, расположенные
вдоль оси трубки.
Схема для снятия зондовых характеристик изображена на рисунке 5 в
нижнем левом углу. Мост 1 служит для формирования пилообразного
