Гидродинамика. Мазо А.Б - 114 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

- 114 -
2
2
,(0)0
114( )
du
u
dy
y
κ
+
+
+
==
++
. (11.21)
Эту задача решается численно. Решение задачи показано на рисунке 11.5 в
логарифмических координатах. Представлены два случая: решение
уравнения (11.21), в котором длина пути смешения определена согласно
формуле Кармана
ly
κ
=
, и решение аналогичной задачи с
демпфирующим коэффициентом Ван-Дриста
(1 exp( / ))ly yA
κ
=
−−
.
Заметно существенное отличие профилей скорости.
Рис. 11.5. Универсальный профиль средней скорости во внутренней части
турбулентного пограничного слоя при определении длины пути смешения
по Фон Карману (внизу) и Ван-Дристу (вверху)
В заключение отметим, что в настоящее время для расчета
турбулентных течений используются более сложные дифференциальные
модели турбулентной вязкости. 
                    du +        2
                         =                   , u(0) = 0 .       (11.21)
                    dy + 1 + 1 + 4(κ y + ) 2
Эту задача решается численно. Решение задачи показано на рисунке 11.5 в
логарифмических координатах. Представлены два случая: решение
уравнения (11.21), в котором длина пути смешения определена согласно
формуле    Кармана    l =κ y ,   и   решение   аналогичной       задачи      с
демпфирующим      коэффициентом      Ван-Дриста   l = κ y (1 − exp( − y / A)) .
Заметно существенное отличие профилей скорости.




Рис. 11.5. Универсальный профиль средней скорости во внутренней части
турбулентного пограничного слоя при определении длины пути смешения
             по Фон Карману (внизу) и Ван-Дристу (вверху)


      В заключение отметим, что в настоящее время для расчета
турбулентных течений используются более сложные дифференциальные
модели турбулентной вязкости.




- 114 -

Страницы