Составители:
Рубрика:
47
ρ
1
(1 - ω
p
2
/ω
2
) - X
0
2
/⏐Z
2
⏐
2
ρ
2
(1 - ω
p
2
/ω
2
) = 0 . (4.15)
Это уравнение позволяет получить три решения. Первое из них
1 -
ω
p
2
/ω
2
= 0
или
ω = ω
p1
= ω
p2
= 1/
2211
CL/1CL = .
Полученное значение резонансной частоты совпадает с собственными
резонансными частотами контуров системы. На этой частоте выполня-
ется условие основного резонанса.
После деления (4.15) на
(1 -
ω
p
2
/ω
2
) получим
ρ
1
/ρ
2
- X
0
2
/z
2
2
= 0. (4.16)
Отсюда найдем второе и третье решение (4.15).
После подстановки в (4.16) модуля z
2
2
из уравнения (4.9) получим
R
2
2
+ ρ
2
2
(1 - ω
p
2
/ω
2
)
2
= (X
0
2
/ρ
1
)ρ
2
.
Используя формулу (4.2), преобразуем последнее уравнение к виду
R
2
2
/ρ
2
2
+ (1 - ω
p
2
/ω
2
)
2
= k
2
.
Положим далее, что при малых расстройках
Δω/ω
p
<< 1 выполняется
условие
ρ
1
/R
1
≈ ρ
2
/R
2
= Q
1
= Q
2
= Q = 1/d .
Тогда решение последнего уравнения есть
22
pII,I
dk1/ −±ω=ω . (4.17)
Оно имеет смысл при условии k ≥ d. Частоты ω
I
и ω
II
называются час-
тотами связи. Можно показать, что на этих частотах удовлетворяются
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
