Составители:
Рубрика:
9
Формула (1.15) соответствует условию
δ < ω
0
. При δ /ω
0
→ 0 вели-
чина
ψ → π/2, тогда
u
c
→ Ue
−δ
cosωt . (1.16)
t
Оценим значение частоты колебательного процесса. Согласно обо-
значению
=δ−ω=ω
2
2
0
=ωδ−ω
2
0
0
)/(1
)L4/(CR1
2
0
−ω
.
При условии R
2
C/(4L) << 1 можно разложить радикал в ряд и ограни-
читься первыми двумя членами разложения. Тогда соотношение для
ω
можно записать в виде
ω = ω
0
[1 - R
2
C/(8L)] . (1.17)
Преобразовав выражение (1.17), получим
⏐(ω - ω
0
)/ω
0
⏐= R
2
C/(8L) .
Из этой формулы видно, что если R
C/L≤ , то погрешность в опре-
делении частоты колебательного процесса разряда ω = ω
0
не превы-
шает 12,5%. Примем ω = ω
0
, тогда
tg ψ = ω
0
/δ = 2ω
0
L/R . (1.18)
Определим практически важные характеристики колебательного
процесса разряда емкости в контуре, связанные с затуханием (убывани-
ем) амплитуды этого колебания во времени. Выразим отношение
i
1
/ i
2
(рис.3), используя (1.14). Получим
Δ===
δδ−
δ−δ−
TT
tt
21
e)ee/(ei/i
11
. (1.19)
Параметр Δ называют декрементом затухания. Используют также
величину логарифмического декремента затухания
V = lnΔ = δT . (1.20)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
