Гармонический осциллятор в квантовой механике. Мелехов А.П. - 16 стр.

UptoLike

Составители: 

16
Рассмотрим отдельно интеграл
2
0
Jed
ξ
ξ
−∞
=
.
Запишем два таких интеграла в разных обозначениях
2
1
x
Jedx
−∞
=
,
2
2
y
Jedy
−∞
=
Тогда
()
22
22
2
012
.
xy
xy
J J J e dx e dy e dxdy
∞∞
−+
−−
−∞ −∞ −∞ −∞
=⋅= =
∫∫
Для вычисления последнего интеграла перейдем к полярным
координатам
()
,
ρϕ
. Получим
()
222
2
22
012
00 0
.
0
JJJ e dd ed e
π
ρρρ
ρϕ ρ π ρ π π
∞∞
−−
=⋅= = = =
∫∫
Отсюда ясно, что
2
0
Jed
ξ
ξπ
−∞
==
. (I.16)
С учетом этого результата, для интеграла (15) получаем
2
22
2! 2! .
nn
nn
JA ned A n
ξ
ξπ
−∞
=⋅ =⋅
(I.17)
Тогда, согласно условию нормировки, имеем
2
2! 1
n
n
An
π
⋅⋅ =
. (I.18)
Отсюда находим искомый нормировочный множитель
1
.
2!
n
n
A
n
π
=
⋅⋅
(I.19)