Гармонический осциллятор в квантовой механике. Мелехов А.П. - 15 стр.

UptoLike

Составители: 

15
Подставив в последнюю формулу выражение
2
n
a
из (I.12), получим
()( )()
4
4
123
2.
12!
nn
nn n n
aa
−−
=⋅
(I.14)
Повторяя процедуру вычисления достаточное количество раз,
находим представление всех коэффициентов через коэффициент
n
a
.
Поэтому полином Эрмита
n ой
степени представляется в виде:
()
()
()( )()
24
24
1123
.
12 122
n
nn n
n
H
nn nn n n
a
ξ
ξξ ξ
−−
=
−−

=− + +

⋅⋅

Положив величину
2
n
n
a =
, окончательно получаем
()
()
()
()
()( )()
()
24
1123
22 2.
1! 1 2!
n
nn n
H
nn nn n n
ξ
ξξ ξ
−−
=
−−

=− + +


Последний член равен:
(
)
()
2
1
2
!
1,
!
2
!
12 .
1
!
2
n
n
n
при четном n
n
n
при нечетном n
n
ξ






Дифференцируя это выражение n раз, получаем формулу (9).
Таким образом,
()
22
22
2! .
n
n
n
nn
n
dH
JAe d A ned
d
ξξ
ξ
ξξ
ξ
∞∞
−−
−∞ −∞
==
∫∫
(I.15)