Составители:
104
ляемое подпространство натянуто на вектор
1
x B
=
. Если ЛДДС нахо-
дится в нулевом начальном состоянии
(
)
[
]
T
0000x = , то никакими
()
ku
нельзя ЛДДС вывести из подпространства, натянутого на состоя-
ния
[]
T
000x = и
[]
T
111x = .
На рисунке 1.25 приведена структура циклов ЛДДС с парой матриц
()
2
,BA – полностью управляемой, так как
()
n3
011
110
100
rank,Wrank
2у
==
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡
=BA
Рисунок 1.25. Структура циклов ЛДДС с парой матриц
()
2
,BA
Неподвижные состояния в случае
(
)
1ku
=
в ЛДДС с парой матриц
()
2
,BA «исчезли», структура пространства состояний распалась на два
замкнутых цикла длиной
4
T
=
=
µ
. В силу полной управляемости пары
()
2
,BA существует последовательность
(
)
ku , которая позволяет обой-
ти все состояния ЛДДС. Примером такой последовательности является
()
...1011101110111011ku = ■
В заключение следует остановиться на проблеме вычисления со-
стояния, из которого ЛДДС переходит в нулевое состояние. Нетрудно
видеть, если в левой части (1.218) положить для состояния перехода
()
01kx ≡+ , то
()
kx , из которого происходит под действием
()
ku пе-
реход в нулевое состояние, определится выражением
(
)
BA
1
kx
−
= . (1.223)
Оценка состояния (1.223) особенно важна в задачах помехозащитного
декодирования.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 93
- 94
- 95
- 96
- 97
- …
- следующая ›
- последняя »
