ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
24
Отсюда уравнение Бернулли принимает вид:
2
0 ат 2
1-2
00 1
2
ppV
H
h
ggg
.
Для оценки гидравлических потерь между рассматриваемыми сечениями
1-1 и 2-2 (
Σh
1-2
) следует мысленно пройти путь жидкости от сечения 1-1 до се-
чения 2-2 и просуммировать потери в местных сопротивлениях, встретившихся
на этом пути, а затем добавить потери на трение по длине трубы.
В нашем случае получим:
1-2 1 2 3 тр
hhhhh
,
где:
g
V
h
2
2
1
11
– потери на внезапное сужение при входе в трубу;
g
V
h
2
2
1
22
– потери в кране;
g
V
h
2
2
2
33
– потери в брандспойте (по условию задачи оговорено, что
коэффициент ζ
3
отнесен к скорости V
2
);
g
V
d
l
h
2
2
1
1
тр
– потери на трение по длине шланга;
V
1
– средняя скорость жидкости по сечению в шланге диаметром d
1
.
После подстановки уравнение Бернулли принимает вид:
22 2 2
0 ат 21 1 2
123
1
22 22
2
1
2
p
pV V V V lV
H
ggg g g gd
g
Из уравнения легко исключается величина р
ат
. Действительно, так как р
0
задано избыточным, то р
ат
также должно быть избыточным, а в избыточной
системе отсчета давлений р
ат
= 0.
Записанное уравнение содержит две неизвестные скорости V
1
и V
2
. Выра-
зим скорость V
1
через скорость V
2
. Для этого воспользуемся уравнением (5).
2
1
2
21
d
d
VV
. (9)
После алгебраических преобразований, уравнение Бернулли принимает
окончательный вид:
24 Отсюда уравнение Бернулли принимает вид: p0 p V2 H 0 0 ат 1 2 h1-2 . g g 2g Для оценки гидравлических потерь между рассматриваемыми сечениями 1-1 и 2-2 (Σh1-2) следует мысленно пройти путь жидкости от сечения 1-1 до се- чения 2-2 и просуммировать потери в местных сопротивлениях, встретившихся на этом пути, а затем добавить потери на трение по длине трубы. В нашем случае получим: h1-2 h1 h2 h3 hтр , V12 где: h1 1 – потери на внезапное сужение при входе в трубу; 2g V12 h2 2 – потери в кране; 2g V22 – потери в брандспойте (по условию задачи оговорено, что h3 3 2g коэффициент ζ3 отнесен к скорости V2); l V12 – потери на трение по длине шланга; hтр d1 2 g V1 – средняя скорость жидкости по сечению в шланге диаметром d1. После подстановки уравнение Бернулли принимает вид: p0 p ат V 22 V12 V12 V 22 l V12 H 1 2 3 g g 2g 2g 2g 2g d1 2g Из уравнения легко исключается величина рат. Действительно, так как р0 задано избыточным, то рат также должно быть избыточным, а в избыточной системе отсчета давлений рат = 0. Записанное уравнение содержит две неизвестные скорости V1 и V2. Выра- зим скорость V1 через скорость V2. Для этого воспользуемся уравнением (5). 2 d V1 V2 2 . (9) d1 После алгебраических преобразований, уравнение Бернулли принимает окончательный вид:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »