Синхротронное излучение в спектроскопии. Михайлин В.В. - 101 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

- 100 -
Вероятность каждого из этих процессов ω
αβ
(r) зависит от
расстояния между взаимодействующими частицами, по-
этому для количественного описания необходимо ввести
не только концентрации всех частиц n
α
, но и двухчастич-
ные корреляционные функции G
αβ
(r). Оставив только кор-
реляции между непосредственно взаимодействующими
частицами и пользуясь приближением Кирквуда для вы-
ражения трехчастичных корреляторов через двухчастич-
ные, можно получить замкнутую систему из 11 уравнений,
из которых четыре являются интегродифференциальными
и описывают процесс диффузии электронов и дырок с ко-
эффициентами диффузии D
e
, D
h
и D
eh
=D
e
+D
h
. Квантовый
выход «экситонного» канала в этих обозначениях
)),(1)((
1
rGrdrInn
ehehhe
∫
+=
−
ωη
(2.13)
где I—интенсивность света, поглощаемого единицей объ-
ема вещества. Корреляционная функция G
eh
(r), как и кон-
центрация частиц, оказывается в результате решения сис-
темы, зависящей от функции распределения электрона и
дырки g(r, hv). В случае большого числа испущенных фо-
нонов g(r, hv) является гауссовым распределением с харак-
терной шириной I, монотонно возрастающей с ростом час-
тоты возбуждающего света hv. В случае малой интенсив-
ности возбуждающего света можно пренебречь трех-
частичными корреляциями, и система уравнений резко уп-
рощается
η = A (l(hν)) + B
eh
n
e
n
h
I
-1
;
n
0
= (n
h
– n
e
– n
b
)(1 + n
h
B
eco
/n
e
B
ec+
);
1 – η = (n
h
– n
e
– n
b-
)n
h
B
hco
I
-1
;
n
b-
(ω
T
/ω
eb
+ n
e
) = n
e
n.
(2.14)
Здесь п
о
, п7—концентрация центров с- и b-типа. Скорости
стохастических рекомбинаций В
αβ
определяются с помо-
щью уравнения, которое описывает захват на изолирован-
ном центре, характеризуемом радиусом захвата a
αβ
: 
Вероятность каждого из этих процессов ωαβ(r) зависит от
расстояния между взаимодействующими частицами, по-
этому для количественного описания необходимо ввести
не только концентрации всех частиц nα, но и двухчастич-
ные корреляционные функции Gαβ(r). Оставив только кор-
реляции между непосредственно взаимодействующими
частицами и пользуясь приближением Кирквуда для вы-
ражения трехчастичных корреляторов через двухчастич-
ные, можно получить замкнутую систему из 11 уравнений,
из которых четыре являются интегродифференциальными
и описывают процесс диффузии электронов и дырок с ко-
эффициентами диффузии De, Dh и Deh=De+Dh. Квантовый
выход «экситонного» канала в этих обозначениях
   η = ne nh I −1 ∫ drωeh (r )(1 + Geh (r )),     (2.13)
где I—интенсивность света, поглощаемого единицей объ-
ема вещества. Корреляционная функция Geh(r), как и кон-
центрация частиц, оказывается в результате решения сис-
темы, зависящей от функции распределения электрона и
дырки g(r, hv). В случае большого числа испущенных фо-
нонов g(r, hv) является гауссовым распределением с харак-
терной шириной I, монотонно возрастающей с ростом час-
тоты возбуждающего света hv. В случае малой интенсив-
ности возбуждающего света можно пренебречь трех-
частичными корреляциями, и система уравнений резко уп-
рощается
      η = A (l(hν)) + BehnenhI-1;
      n0 = (nh – ne – nb)(1 + nhBeco/neBec+);
      1 – η = (nh – ne – nb-)nhBhcoI-1 ;
      nb-(ωT/ωeb + ne) = nen.                      (2.14)
Здесь по, п7—концентрация центров с- и b-типа. Скорости
стохастических рекомбинаций Вαβ определяются с помо-
щью уравнения, которое описывает захват на изолирован-
ном центре, характеризуемом радиусом захвата aαβ:

                         - 100 -

Страницы