ВУЗ:
Составители:
- 126 -
тонкая структура рентгеновских спектров поглощения
(ДТС РСП), или структура Кронига, представляет собой
осцилляции_зависимости сечения поглощения рентгенов-
ских фотонов от их энергии за краем поглощения.
Рассмотрим типичный спектр рентгеновского поглоще-
ния на примере К-края поглощения кристаллического же-
леза (рис. 3.1). Благодаря тому, что энергия рентгеновских
фотонов достаточна для возбуждения электронов внутрен-
них оболочек поглощающих атомов, в спектре присутст-
вуют резкие скачки сечения поглощения, соответствующие
энергии порога ионизации внутренних оболочек, в нашем
случае К-оболочки железа. В спектре можно выделить три
области: 1) область порога (10—15 эВ); 2) область ближ-
ней тонкой структуры, или XANES (Х-rау absorbtion near
edge structure) (30—50 эВ); 3) область дальней тонкой
структуры, или EXAFS, которая начинается при 30—50 эВ
от энергии порога и простирается до 1000 эВ. Как будет
ясно из дальнейшего, граница между второй и третьей об-
ластями не является четко определенной; в зависимости от
окружения поглощающего атома она колеблется от 10—15
эВ для легких элементов до 200 эВ для тяжелых, например
Сu.
В первых попытках теоретического описания появление
тонкой структуры в спектрах рентгеновского поглощения
кристаллических образцов приписывалось немонотонному
характеру зависимости плотности конечных состояний от
энергии фотоэлектрона, для расчета которой применялись
блоховские волновые функции. Этот подход получил на-
звание теории дальнего порядка, так как в нем для расчета
плотности конечных состояний привлекались свойства пе-
риодичности кристаллической решетки. В другом подходе,
названном теорией ближнего порядка, осцилляции сечения
поглощения связывались с влиянием на матричный эле-
мент перехода ближайших соседних атомов. Однако от-
тонкая структура рентгеновских спектров поглощения (ДТС РСП), или структура Кронига, представляет собой осцилляции_зависимости сечения поглощения рентгенов- ских фотонов от их энергии за краем поглощения. Рассмотрим типичный спектр рентгеновского поглоще- ния на примере К-края поглощения кристаллического же- леза (рис. 3.1). Благодаря тому, что энергия рентгеновских фотонов достаточна для возбуждения электронов внутрен- них оболочек поглощающих атомов, в спектре присутст- вуют резкие скачки сечения поглощения, соответствующие энергии порога ионизации внутренних оболочек, в нашем случае К-оболочки железа. В спектре можно выделить три области: 1) область порога (10—15 эВ); 2) область ближ- ней тонкой структуры, или XANES (Х-rау absorbtion near edge structure) (30—50 эВ); 3) область дальней тонкой структуры, или EXAFS, которая начинается при 30—50 эВ от энергии порога и простирается до 1000 эВ. Как будет ясно из дальнейшего, граница между второй и третьей об- ластями не является четко определенной; в зависимости от окружения поглощающего атома она колеблется от 10—15 эВ для легких элементов до 200 эВ для тяжелых, например Сu. В первых попытках теоретического описания появление тонкой структуры в спектрах рентгеновского поглощения кристаллических образцов приписывалось немонотонному характеру зависимости плотности конечных состояний от энергии фотоэлектрона, для расчета которой применялись блоховские волновые функции. Этот подход получил на- звание теории дальнего порядка, так как в нем для расчета плотности конечных состояний привлекались свойства пе- риодичности кристаллической решетки. В другом подходе, названном теорией ближнего порядка, осцилляции сечения поглощения связывались с влиянием на матричный эле- мент перехода ближайших соседних атомов. Однако от- - 126 -
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 125
- 126
- 127
- 128
- 129
- …
- следующая ›
- последняя »