Синхротронное излучение в спектроскопии. Михайлин В.В. - 68 стр.

           (a − cos θ ) 2 + b 2
   R⊥ =                         ;
           (a + cos θ ) 2 + b 2
           (a − sin θ tgθ ) 2 + b 2
   R|| =                            ;
           (a + sin θ tgθ ) 2 + b 2
          (
   a 2 = d + d 2 + 4n 2κ / 2;  )
        = (− d +                    )                              (2.3)
   b2               d 2 + 4n 2κ 2 / 2; d = n 2 − κ 2 − sin 2 θ .

При нормальном падении θ=0, α=п, b=κ. При κ=0 R|| обра-
щается в нуль для угла падения, равного углу Брюстера θBr.
При малых κ<<1 картина в целом такая же, но коэффици-
ент отражения R|| в нуль уже не обращается. При больших
κ зависимость коэффициента отражения от поляризации
пропадает. Коэффициент отражения не зависит от поляри-
зации и для малых углов падения. Практически в области 0
≤ θ < 12° можно не различать поляризацию падающего
излучения. Такая зависимость коэффициента отражения от
угла падения приводит к тому, что при применении зеркал
в спектральной аппаратуре необходимо учитывать измене-
ние поляризации при отражении. В области больших углов
падения (скользящее падение, θ→90°) коэффициент отра-
жения резко возрастает и приближается к единице.
                                        Рис. 2.1. Вычисленный коэф-
                                        фициент отражения для компонент
                                        поляризации без поглощения, n=3,
                                        κ=0 (пунктир) и с поглощением,
                                        n=3, κ=1 (сплошная) (s и р—
                                        плоскость падения перпендику-
                                        лярна и параллельна Е)




                                    - 67 -