Курс общей физики. Миловидова С.Д - 12 стр.

                                         12


  П о рез   у льта там опы та необх одимо оценить а бсолю тну ю         и
относительну ю ош ибки из  мерений .
     У величив ра сстояние между тела ми, повторить опы т. О ф ормить его
ввиде а на логичной та блицы .
     С дела ть вы вод о том, как из  меняется момент инерции системы от
положения тел на пла тф орме.
     Э то у пра жнение можно вы полнить, из  меняя положение одного тела
на пла тф орме (на пример, пара ллелепипеда ) из вертика льного в
горизонта льное и наоборот.

                                    РА Б ОТ А № 3
      О П Р Е ДЕ Л Е Н И Е КО ЭФ Ф И Ц И Е Н ТА ВЯ ЗКО С ТИ Ж И ДКО С ТИ
                              П О М Е ТО ДУ С ТО КС А
        П рина длежности: стеклянны й           сосу д, на полненны й        вяз кой
жидкостью , ш арики изсвинца , секу ндомер, из           мерительны й микроскоп,
ма сш та бна я линей ка .
                                  К ра тка я теория
        Реа льна я жидкость, в отличие от идеа льной , облада ет вяз         костью
(вну тренним трением), обу словленной сцеплением (вз              а имодей ствием)
между ее молеку ла ми. П ри движении жидкости между ее слоями
воз ника ю т силы вну треннего трения, дей ству ю щ ие та ким обра з      ом, чтобы
у ра внять скорости всех слоев. П рирода этих сил з        аклю ча ется в том, что
слои, движу щ иеся с ра з      ны ми скоростями, обменива ю тся молеку ла ми.
М олеку лы изболее бы строго слоя переда ю т более медленному некоторое
количество движения, вследствие чего последний на чина ет двига ться
бы стрее. М олеку лы изболее медленного слоя полу чаю т в бы стром слое
некоторое количество движения (или импу льса ), что приводит к его
торможению .
        Т а ким обра з  ом, при переносе импу льса от слоя к слою происх одит
из менение импу льса этих слоев (у величение или у меньш ение). Э то з        на чит,
что на ка жды й изэтих слоевдей ству етсила , ра вна я из     менению импу льса в
единицу времени (второй з         а кон Н ью тона ). Э та сила на з ы ва ется силой
трения между слоями жидкости, движу щ имися с ра з           личны ми скоростями
(вну треннее трение).
        Ра ссмотрим жидкость, движу щ у ю ся в на пра влении оси Х (рис.1)
П у сть слои жидкости движу тся с ра з      ны ми скоростями. Н а оси Z воз    ьмем
две точки, на х одящ иеся на ра сстоянии dz. С корости потока отлича ю тся в
Z              υ + dυ       этих точках на величину dx. О тнош ение dυ
                                                                                 dz
      ΔS
                            на з
                               ы ва ется гра диентом скорости – векторна я
dZ                          величина , численно ра вна я из
                                                          менению скорости на
                    υ       единицу длины в на пра влении, перпендику лярном
                        X
                            скорости и на пра вленна я в сторону воз ра ста ния
                            скорости.
 Y     Рис.1