Составители:
Рубрика:
188
Над опорами 1 и 2 врезаем шарниры ш
1
и ш
2
, как показано на рис.
7.13,a. Получаем статически определимую геометрически неизменяемую
основную систему.
Приложив к основной системе заданные силы q, F
1
, F
2
, M и
неизвестные изгибающие моменты X
1
и X
2
слева и справа от опор 1 и 2,
получаем эквивалентную систему (рис. 7.13,б).
Полагаем, что совокупность заданных сил q, F
1
, F
2
, M образует
обобщенную силу P = {q, F
1
, F
2
, M }.
Система канонических уравнений метода сил при n = 2 принимает
вид:
δ
11
X
1
+ δ
12
X
2
= − Δ
1p
,
(7.17)
δ
21
X
1
+ δ
22
X
2
= − Δ
2p
,
где коэффициенты δ
ij
и Δ
ip
(i, j = 1,2) определяются по формулам (7.12):
21
δ
=
ds
)
2
(l
EJ
2
M
1
M
;
11
δ
=
ds
)
2
l
1
(l
EJ
1
M
1
M
;
12
δ
=
ds
)
2
(l
EJ
2
M
1
M
;
22
δ
=
ds
)
2
l
1
(l
EJ
2
M
2
M
; (7.18)
)
2
l
1
(l
ds
EJ
1
M
p
M
1p
Δ
;
)
2
l
1
(l
ds
EJ
2
M
p
M
2p
Δ
.
В формулах (7.18)
i
M
− эпюры (функции) изгибающих моментов в
основной системе от единичных изгибающих моментов
i
X
= 1 (i = 1, 2).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 186
- 187
- 188
- 189
- 190
- …
- следующая ›
- последняя »
