Сопротивление материалов. Энергетические методы расчета стержневых систем. Миляев А.С. - 196 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

196
рис.7.20,а). На первом, третьем и четвертом участках выражения M
p
будем
строить в виде M
p
= αs + β, а на втором участке − в виде M
p
= αs
2
+ βs + γ.
Изгибающие моменты M
p
имеют размерность кНм.
Аналитические выражения изгибающих моментов
p
M
на участках
I÷III имеют вид.
I: 0 ≤ s
1
< 1м;
(I)
p
M
= − 20s
1
; II: 0 ≤ s
2
< 4м;
(II)
p
M
= − 4
2
2
s
+ 19s
2
− 20;
III: 0 ≤ s
3
< 4м;
(III)
p
M
= − 13s
2
+ 32.
На IV-м и V-м участках изменяем направление отсчета локальных
координат вдоль оси балки на противоположное.
IV: 0 ≤ s
4
< 1м;
(IV)
p
M
= − 20s
4
; V: 0 ≤ s
5
< 2м;
(V)
p
M
= 0.
По полученным аналитическим выражениям строим эпюру
изгибающих моментов
(рис.7.20,а).
Для построения аналитических выражений изгибающих моментов
1
M
к основной системе (рис.7.19,а) в точке 1 приложим единичную
сосредоточенную силу
1
X
=1, вычислим опорные реакции (
2
1
,
2
1
) и
построим эпюру изгибающих моментов
1
M
(рис.20,б).
Рис. 7.20. Эпюры изгибающих моментов
p
M
(а),
1
M
(б),
2
M
(в).
Для построения аналитических выражений изгибающих моментов
2
M
к основной системе (рис. 7.19,а) в точке 3 приложим единичную

Страницы