Сопротивление материалов. Энергетические методы расчета стержневых систем. Миляев А.С. - 78 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

78
2!
2
1)(z
1
EJ
1
MΔ
1)(z
I
Δθ
I
vΔ(z)
I
v
II
v
4!
4
1)(z
1
EJ
1
qΔ
3!
3
1)(z
1
EJ
1
QΔ
, (3.98)
где М
1
– «скачок» изгибающего момента на границе между первым и
вторым участками (при z = 1 м):
3
103
3
103
1,118
0,0786
1z
I
M
1
J
1
J
II
M
2
J
1
J
1
MΔ
=
м;Н
3
102,789
Q
1
– «скачок» поперечной силы:
3
104
3
1012,556
1,118
0,0786
1z
I
Q
1
J
1
J
II
Q
2
J
1
J
1
QΔ
= 4,883∙10
3
Н;
q
1
– «скачок» распределенной нагрузки:
 
3
102
3
1020
1,118
0,0786
1z
I
q
1
J
1
J
II
q
2
J
1
J
1
qΔ
Н/м;
(q
I
= q
1
= q = 2 кН/м; q
II
= 0);
v
I
, 
I
– «скачки» прогибов и углов поворота поперечных сечений балки
на границе между первым и вторым участками.
В рассматриваемом примере упругая линия балки является
непрерывной гладкой кривой, поэтому «скачки» прогибов и углов
поворота поперечных сечений балки на границах между участками равны
нулю, что учитывается в дальнейших выкладках.
На границе между первым и вторым участками v
I
= 0, 
I
= 0.
После подстановки в (3.98) числовых значений величин уравнение
упругой линии балки на втором участке получает вид:
6
3
1z
2
102,358
4,883
2
2
1z
2
102,358
2,789
(z)
I
v
II
v
–
. (3.99)

Страницы