Основы нанофизики. Моисеев С.Г - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

33
Амплитуды отражения и прохождения для первого и второго
барьеров соответственно будем считать известными из решения задачи об
изолированном потенциальном барьере конечной ширины. Учитывая, что
фазовый набег дебройлевской волны при распространении от одного
барьера до другого равен kL, где L – расстояние между барьерами,
mE
k
2
– волновой вектор падающей частицы, и суммируя получившиеся геомет-
рические прогрессии, получим:
ikL
ikL
err
erd
r
2
21
2
2
2
1
1
1
,
(6.1)
ikL
ikL
err
edd
2
21
21
1
.
(6.2)
Обозначим . Тогда коэффициент прохождения налетаю-
щих на двухбарьерную структуру частиц можно представить в
следующем виде:
)2cos(21
2121
2
21
2
2
2
1
kLrrrr
dd
D
.
(6.3)
Из последнего выражения следует, что при условии
1)2cos(
21
kL
,
то есть при
(n = 0, 1, 2, …) (6.4)
коэффициент прохождения принимает максимально возможное значение

Страницы