ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
34
2
21
2
2
2
1
max
1 rr
dd
D
.
(6.5)
Для достаточно толстых барьеров малы, поэтому
2
11
2
2,1
2
2,12,1
d
dr
, (6.6)
то есть коэффициенты отражения изолированных барьеров близки по мо-
дулю к единице. Подставляя последнее выражение в (6.5), получим
2
2
2
2
1
2
2
2
1
max
4
)(
dd
dd
EED
n
,
(6.7)
где
m
k
E
n
n
2
22
,
(6.8)
n
k
задано выражением (6.4).
В частном случае, при (например, барьеры одинаковы) из
(6.7) следует . Так как число частиц при рассеянии на барьере со-
храняется, .
Это и есть эффект резонансного туннелирования, когда при опреде-
ленной энергии налетающей частицы система барьеров оказывается «про-
зрачной». Заметим, что эффект резонансного туннелирования является
эффектом «коллективным», так как проницаемости изолированных барье-
ров малы:
. Механизм резонансного туннелирования та-
ков: из-за интерференции дебройлевских волн снаружи от системы барье-
ров остаются лишь падающая и прошедшая волны, а обратная (отражен-
ная) волна почти полностью гасится.
Объясним резонансное туннелирование с точки зрения квантовой
механики. С этой целью рассмотрим волну де Бройля в яме между барье-
рами:
,
(6.9)
где
ikL
ikLikL
err
d
rereddA
2
21
1
1211
1
...
, (6.10)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- …
- следующая ›
- последняя »
