Процедуры обоснования научного знания. Моисеев В.И. - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

16
развитие происходит очень маленькими шажками: крошечное
продвижение в одной области… прокладывает путь для столь же
крошечного продвижения в другой ; затем эти продвижения
способствуют успехам в первой области, и таким образом движение
по спирали продолжается на протяжении всего онтогенеза» [15,c.414].
В связи с такой структурой прохождения круга становится понятной
«зигзагообразность» познания, о которой пишет И . Лакатош . Наконец ,
еще более детальное описание подобного метода мы находим у
Р . Карнапа в [3], который он также называет методом
последовательных приближений . В примере, рассматриваемом
Карнапом , речь идет о взаимоопределении величин температуры (Т ) и
длины (L). Чтобы определить длину, нужно учесть зависимость длины
от температуры, т.е. предварительно нужно определить температуру.
С другой стороны , определение температуры предполагает введение
шкалы температур , которая предполагает уже определенной меру
длины . Карнап пишет, что можно избежать порочного круга в этом
случае следующим способом . Определим некоторую первоначальную
шкалу длины , не учитывая ее зависимости от температуры. Это будет
некоторая длина L
0
. Она имеет определенную меру адекватности с
точки зрения идеальной меры длины , что и оправдывает ее
использование. На основе L
0
построим температурную шкалу Т
1
.
Теперь мы можем , отталкиваясь от Т
1
, построить шкалу длины ,
учитывающую температуру по шкале Т
1
, - это будет более
инвариантная мера длины L
1
. На основе L
1
можно построить T
2
, и т.д.
(см . [3,c.150-152]).
В описанном методе последовательных приближений вступает в
отношение между собою некоторое множество начал , как минимум ,
множество двух начал А и В . Заметим , что для каждого из этих начал
необходимо различать два уровня существования – некоторый
интегральный уровень , на котором мы всегда будем иметь дело с
двумя неизменными сущностями А и В (например , температурой (T) и
длиной (L)), и уровень дифференциальный, на котором начала А и В
будут изменяться и представать в виде своих «мод» А
i
и В
i
(например ,
таковы «модальности» температуры (T
i
) и длины (L
i
) в разобранном
выше примере). Модальности А
i
и В
i
– это условные формы
существования инвариантных начал А и В . Например , первая мода
длины L
0
– это длина, определенная независимо от температуры, как
бы при условии только самой себя. Если через символ А
↓
В
обозначить определение А при условии предварительного
определения В , то моду длины L
0
можно представить в форме L↓L -
длина при условии самой себя. Первая мода температуры Т
1
образуется в этом случае как мода Т ↓L
0
– температура, определенная
при условии предварительного определения меры длины L
0
. Далее 
                                   16


р азвитие пр оисходит очень м ал еньким и ш аж кам и: кр ош ечное
пр одвиж ение в одной обл асти… пр окл ады вает путь дл я стол ь ж е
кр ош ечного пр одвиж ения в др угой ; затем э ти пр одвиж ения
способствую т успехам в пер вой обл асти, итаким обр азом движ ение
по спир ал ипр одол ж аетсяна пр отяж ениивсего онтогенеза» [15,c.414].
В связис такой стр уктурой пр охож дения кр уга становится понятной
«зигзагообр азность» познания, о котор ой пиш етИ .Л акатош . Н аконец ,
ещ е бол ее детал ьное описание подобного м етода м ы находим у
Р.К ар напа в [3], котор ы й            он такж е назы вает м етодом
посл едовател ьны х пр ибл иж ений . В пр им ер е, р ассм атр иваем ом
К ар напом , р ечь идето взаим оопр едел ениивел ичин тем пер атуры (Т ) и
дл ины (L). Чтобы опр едел ить дл ину, нуж но учесть зависим ость дл ины
от тем пер атуры , т.е. пр едвар ител ьно нуж но опр едел ить тем пер атуру.
С др угой стор оны , опр едел ение тем пер атуры пр едпол агает введение
ш кал ы тем пер атур, котор ая пр едпол агает уж е опр едел енной м ер у
дл ины . К ар нап пиш ет, что м ож но избеж ать пор очного кр уга в э том
сл учае сл едую щ им способом . О пр едел им некотор ую пер воначал ьную
ш кал удл ины , неучиты вая еезависим остиоттем пер атуры . Э то будет
некотор ая дл ина L0. О на им еет опр едел енную м ер уадекватности с
точки зр ения идеал ьной м ер ы дл ины , что и опр авды вает ее
испол ьзование. Н а основе L0 постр оим тем пер атурную ш кал у Т 1.
Т епер ь м ы м ож ем , оттал киваясь от Т 1, постр оить ш кал у дл ины ,
учиты ваю щ ую тем пер атуру по ш кал е Т 1, - э то будет бол ее
инвар иантнаям ер а дл ины L1. Н а основеL1 м ож но постр оить T2, ит.д.
(см . [3,c.150-152]).
   В описанном м етоде посл едовател ьны х пр ибл иж ений вступает в
отнош ение м еж дусобою некотор ое м нож ество начал , как м иним ум ,
м нож ество двух начал А иВ . Зам етим , что дл якаж дого из э тих начал
необходим о р азл ичать два уровня сущ ествования – некотор ы й
интегр ал ьны й уровень, на котор ом м ы всегда будем им еть дел о с
двум янеизм енны м исущ ностям иА иВ (напр им ер , тем пер атурой (T) и
дл иной (L)), иуровень диф ф ер енц иал ьны й , на котор ом начал а А иВ
будутизм енятьсяипр едставать в видесвоих «м од» А i иВ i (напр им ер ,
таковы «м одал ьности» тем пер атуры (Ti) идл ины (Li) в р азобр анном
вы ш е пр им ер е). М одал ьности А i и В i – э то усл овны е ф ор м ы
сущ ествования инвар иантны х начал А и В . Н апр им ер , пер вая м ода
дл ины L0 – э то дл ина, опр едел енная независим о от тем пер атуры , как
бы пр и усл овии тол ько сам ой себя. Е сл и чер ез сим вол А ↓В
обозначить опр едел ение А             пр и усл овии пр едвар ител ьного
опр едел ения В , то м оду дл ины L0 м ож но пр едставить в ф ор м е L↓L -
дл ина пр и усл овии сам ой себя. Пер вая м ода тем пер атуры Т 1
обр азуется в э том сл учае как м ода Т ↓L0 – тем пер атура, опр едел енная
пр и усл овии пр едвар ител ьного опр едел ения м ер ы дл ины L0. Д ал ее

Страницы