Кристаллооптические явления и их моделирование в диапазоне сверхвысоких частот. Молотков Н.Я - 35 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

которая соответствует закону Малюса и графически в полярных координатах представляет собой
«восьмерку» с «талией» равной нулю.
2 Пусть вектор
Е
первичной волны, падающей на одноосную анизотропную пластинку, со-
ставляет с ее главной оптической осью z угол α = 90°. В данном случае согласно формуле
(9.1) в кристалле будет распространяться только обыкновенная линейно поляризованная волна
ЕЕ =
0
, причем 0=
е
Е . На основании формулы (9.20) можно заключить, что одна из интерферирую-
щих волн имеет нулевую амплитуду ( 0
=
′
е
Е ). Из формулы (9.21) при α = 90° найдем полярную диа-
грамму линейно поляризованной обыкновенной волны, выходящей из пластинки:
ϕ=
2
0
cosII
, кото-
рая снова соответствует закону Малюса.
Из этих двух случаев можно сделать важный вывод. При α = 0 или 90° из кристалла выходит
линейно поляризованная волна (необыкновенная или обыкновенная) и при вращении анализатора
интенсивность проходящего света периодически изменяется в соответствии с законом Малюса; т.е.
при повороте анализатора на угол 90° максимум интенсивности сменяется минимумом и наоборот
(картина становится дополнительной), но этот факт не может трактоваться как интерференция по-
ляризованных волн, так как одна из интерферирующих компонент
o
Е
′
или
е
Е
′
при этом равна
нулю.
3 Пусть электрический вектор Е первичной волны, падающей на анизотропную пластинку, состав-
ляет с ее главной оптической осью угол α = 45°. В этом случае формула (9.21) принимает вид
δ
°+ϕ−ϕ=
2
sin)45(2sincos
22
0
II .
Учитывая, что
ϕ
=
°+ϕ=°+ϕ 2cos)902sin()45(2sin , найдем
δ
⋅ϕ−ϕ=
2
sin2coscos
22
0
II .
Так как ϕ−ϕ=ϕ
22
sincos2cos , то окончательно получим
δ
ϕ+
δ
ϕ=
2
sinsin
2
coscos
2222
0
II . (9.22)
Если между поляризатором и анализатором кристаллическая анизотропная пластинка отсутст-
вует (δ = 0), то из этой формулы мы получаем полярную диаграмму линейно поляризованной вол-
ны, выходящей из поляризатора: ϕ=
2
0
cosII , которая соответствует закону Малюса. В полярных ко-
ординатах данная диаграмма изображена на рис. 45, а.

Страницы