ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
1
8
224
8
224
2
2
2
2
=
+
′
+
−
′
ЕЕ
еo
EE
. (9.15)
Большая полуось этого эллипса перпендикулярна электрическому вектору Е волны, падающей на
пластинку (рис. 43, г). Полуоси эллипса численно равны
EEEa 39,015,0
8
224
22
==
−
= ; (9.16)
EEEb 92,085,0
8
224
22
==
+
= .
г) Пусть геометрическая толщина d кристаллической пластинки такова, что разность фаз между
обыкновенной и необыкновенной волнами равна δ = π. Данная пластинка называется «пластинкой λ/2»,
так для нее
2
)(
λ
=−=∆
eo
nnd .
Для полуволновой пластинки на основании формулы (9.8), найдем уравнение прямой линии:
1−=
е
o
E
E
, (9.17)
график которой изображен на рис. 43, д. Сравнивая выражения (9.4) и (9.17) или рис. 43, а и 43, д, мож-
но заключить, что при α = 45° из полуволновой пластинки выходит волна с линейной поляризацией, но
ее электрический вектор повернут по отношению к линии поляризации волны, падающей на пластинку,
на угол 2α = 90°.
д) При α = 45° и π=δ 2 нетрудно показать, что уравнение колебаний на выходе будет иметь вид:
1=
е
o
E
E
. (9.18)
Следовательно, волна, выходящая из «пластинки λ» будет обладать линейной поляризацией,
причем ее электрический вектор будет совпадать с линией поляризации волны, падающей на пла-
стинку.
Рассмотрим анализ поляризованного света и теорию интерференции поляризованных волн в
кристаллах. Следует отметить, что вследствие очень большой частоты колебаний как в оптике,
так и в радиофизике не существует приемников электромагнитных волн, способных регистриро-
вать вращение электрического вектора в волне с круговой или эллиптической поляризацией; не
существует приемников, способных фиксировать и колебания электрического вектора в волне с
линейной поляризацией. Поэтому для анализа характера поляризации результирующей волны,
выходящей из анизотропной пластинки, используют различные анализаторы: пластинку турма-
лина или николь. Пусть главная ось ОА анализатора, установленного за одноосной кристалличе-
ской пластинкой, составляет с главной линией ОП поляризатора, установленного перед пластин-
кой, произвольный угол φ (рис. 42). Анализатор одновременно пропускает две параллельные со-
ставляющие
o
E
′
и
e
E
′
от обыкновенной
o
Е и необыкновенной
e
E волн, линии поляризации кото-
рых взаимно перпендикулярны. Составляющие
o
E
′
и
e
E
′
когерентны и интерферируют. Следует
заметить, что пространственная диаграмма (рис. 42) ничего не говорит о разности фаз δ интерфе-
рирующих волн
o
E
′
и
e
E
′
. Указанная разность фаз δ определяется оптической разностью хода
)(
eo
nnd −=∆ ортогональных компонент
o
Е и
e
E в двоякопреломляющей пластинке. Численные
значения амплитуд интерферирующих волн можно найти на основе имеющейся пространствен-
ной диаграммы (рис. 42):
)sin(
α
+
ϕ
=
′
oo
ЕЕ ; )cos( α+ϕ
=
′
ee
ЕЕ . (9.19)
Учитывая формулы (9.1), получим
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 31
- 32
- 33
- 34
- 35
- …
- следующая ›
- последняя »
