ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис. 170
Тот факт, что векторные диаграммы вторичных волн представляют собой замкнутые или незамкнутые ок-
ружности объясняется следующим образом. Если разбить волновую поверхность щели на равные участки
K
x
∆
,
то амплитуды
K
E вторичных волн будут одинаковы, так как одинаковы для них будут углы φ между нормалью
к волновой поверхности и направлением в точку наблюдения. Разность фаз δ между вторичными волнами от
любых двух соседних участков будет также одинакова:
ϕ
∆
=
δ
sinxk . Если фазу вторичной волны, идущей от
крайнего участка
K
x∆ , положить равной нулю, то фазы вторичных волн от последующих участков образуют
арифметическую прогрессию: 0; δ; 2δ; 3δ; … . Это приводит к тому, что равные по величине звенья
K
E вектор-
ной диаграммы поворачиваются в одну сторону друг относительно друга на равные углы δ. Следовательно,
звенья векторной диаграммы могут быть вписаны в дугу окружности.
Для наблюдения дифракции Фраунгофера в квазиоптическом приближении (
2,3=
λ
см) необходимо взять
щель шириной 10…12 см. Приёмная антенна закрепляется на рейке и располагается от щели на расстоянии не
меньше одного метра. При сканировании волнового фронта приёмная антенна вместе с рейной перемещается
как, что она описывает окружность с центром на щели. Для наблюдения дифракционной картины в полярных
координатах сигнал, принимаемый антенной, после усиления подаётся на отклоняющие катушки индикатора
круговой развёртки (§ 1.7). Перемещение приёмной антенны и вращение отклоняющих катушек осуществляет-
ся электродвигателями. На рисунке 171 показана полярная диаграмма дифракционного поля, наблюдаемая на
экране индикатора круговой развертки. Кроме большой интенсивности центрального максимума, наблюдаются
боковые максимумы, но их интенсивность мала, что подтверждает вышеприведённые расчёты.
Рис. 171
Рис. 172
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 111
- 112
- 113
- 114
- 115
- …
- следующая ›
- последняя »
