Физика твердого тела. Кристаллическая структура. Фононы. Морозов А.И. - 46 стр.

                              46

одновременно нейтроны пролетят ее за разное время. И вылететь
наружу смогут нейтроны, сделавшие это за время τ , то есть
нейтроны, которые двигались со скоростью v = l / τ (l – длина
трубы). Все прошедшие нейтроны имеют близкие импульсы, а,
следовательно, и близкие значения длин волн де-Бройля (2.3).
     Как же получить главные дифракционные максимумы? При
фиксированном положении кристалла (фиксированном θ )
условие Вульфа-Брэгга (2.1) может и не выполняться. То есть мы
вообще не увидим никаких максимумов кроме нулевого. Поэтому
кристалл устанавливают на медленно поворачивающемся
(качающемся) столике. При таких качаниях угол скольжения θ
непрерывно изменяется. И среди всех возможных положений
кристалла относительно луча находятся такие, для которых
условие Вульфа-Брэгга выполняются. Зная эти положения (углы
θ ), λ и m , можно рассчитать межплоскостное расстояние d .
Конечно, чтобы восстановить строение кристалла, необходима
информация не об одном, а о многих дифракционных
максимумах. Но идея измерений качественно ясна. Далее
необходимо решить обратную задачу: подобрать такую
кристаллическую структуру, у которой главным максимумам
соответствовали бы такие же расчетные углы и такие же
относительные интенсивности. Существуют специальные
компьютерные           программы,           восстанавливающие
кристаллическую структуру по дифракционной картине.

    в) Метод Дебая-Шеррера

     В данном методе также используется монохроматический
падающий пучок, но объектом исследования является не
монокристалл, а порошок, состоящий из             маленьких
кристалликов, которые развернуты в пространстве случайным
образом. Конечно, при этом часть информации теряется по
сравнению с методом вращающегося кристалла. Но не всегда
можно получить монокристаллы достаточных размеров (~1 см),
чтобы провести измерения методом, описанным в пункте б).