Физика твердого тела. Полупроводники, диэлектрики, магнетики. Морозов А.И. - 59 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

58
Частотную зависимость
i
α
находят абсолютно аналогично
е
α
, только вместо
e
m
фигурирует масса иона М, а
0
ω
равна
характерной фононной частоте
ph
ω
. По порядку величины
)(
)(
22
0
22
ωωε
ωα
−
≈
phi
i
i
M
eZ
, (5.14)
где Z
i
– заряд иона в единицах элементарного заряда.
в) Ориентационная поляризуемость
Она имеет место, когда в отсутствие внешнего
электрического поля у элементарной ячейки кристалла
существует электрический дипольный момент. Примером таких
кристаллов являются диэлектрики, содержащие нецентральный
ион. Простейший случай элементарной ячейки с нецентральным
ионом изображен на рис.5.2. Положительно заряженный ион
имеет в ячейке
два положения равновесия (изображены
крестиками). Характер его движения таков: он колеблется вблизи
одного положения равновесия, потом перескакивает во второе
положение равновесия и колеблется вблизи него. Затем снова
следует скачок обратно в первую потенциальную яму и так далее.
Х +
Х
_
_
_
_
Рис.5.2.
Для того, чтобы атом вел себя подобным образом
необходимо, чтобы высота потенциального барьера между ямами
была намного выше, чем характерная энергия колебаний в яме
ω
h (рис.5.3). 
                                58

       Частотную зависимость αi находят абсолютно аналогично
α е , только вместо me фигурирует масса иона М, а ω0 равна
характерной фононной частоте ω ph . По порядку величины
                                       Z i2e 2
                     αi (ω ) ≈                       ,   (5.14)
                               M iε 0 (ω 2ph − ω 2 )
где Zi – заряд иона в единицах элементарного заряда.

     в) Ориентационная поляризуемость

     Она имеет место, когда в отсутствие внешнего
электрического поля у элементарной ячейки кристалла
существует электрический дипольный момент. Примером таких
кристаллов являются диэлектрики, содержащие нецентральный
ион. Простейший случай элементарной ячейки с нецентральным
ионом изображен на рис.5.2. Положительно заряженный ион
имеет в ячейке два положения равновесия (изображены
крестиками). Характер его движения таков: он колеблется вблизи
одного положения равновесия, потом перескакивает во второе
положение равновесия и колеблется вблизи него. Затем снова
следует скачок обратно в первую потенциальную яму и так далее.

                      _                        _


                          Х              Х +

                                               _
                  _

                              Рис.5.2.

    Для того, чтобы атом вел себя подобным образом
необходимо, чтобы высота потенциального барьера между ямами
была намного выше, чем характерная энергия колебаний в яме
hω (рис.5.3).

Страницы