ВУЗ:
Рубрика:
102
интерференции сферических волн, излу-
чаемых фиктивными вторичными источ-
никами (рис. 5.4.2).
Недостатком изложенного принципа
Гюйгенса является его описательный,
качественный характер.
В работах Френеля, а затем – Кирхго-
фа принцип Гюйгенса получил дальнейшее
развитие и более строгую формулировку.
Не вдаваясь в детали упомянутого принци-
па отметим, что именно принцип Гюйгенса–Кирхгофа в настоящее время
широко используется при расчете излучающих систем СВЧ-диапазона.
Основные типы антенн этого диапазона: щелевые, рупорные, зеркальные.
Схематически любая из таких антенн может быть представлена в виде
замкнутой поверхности (рис. 5.5.1), одна часть которой
0
S
– хороший
проводник, а другая
2
S
– поверхность раскрыва (поверхность излуче-
ния энергии окружающее пространство). Поле на поверхности
2
S
счи-
тается известным, и его можно заменить совокупностью вторичных
эквивалентных источников. Поверхность
0
S
считают идеально прово-
дящей, из чего следует отсутствие каких бы то ни было токов на этой
поверхности.
В таком приближении поле в дальней зоне определяется только
эквивалентными источниками, распределенными на поверхности
∑
S .
При этом полагается, что геометриче-
ские размеры
∑
S существенно боль-
ше длины волны.
Приближение Гюйгенса–Кирх-
гофа часто называют методом физи-
ческой оптики. Иллюстрацией этого
метода является, например, задача о
дифракции плоской электромагнит-
ной волны на идеально проводящем
экране, в котором имеется щель ши-
риной 2а, бесконечная протяжен-
ность вдоль оси Y (рис. 5.5.2). Поля-
ризация падающей волны такова, что
в выбранной системе координат
x
ikz
m
eeEE
r
&
r
−
=
.
Рис. 5.5.1. Рупорная антенна
Рис. 5.5.2. Дифракция
плоской волны на идеально
проводящем экране
0
S
2
S
x
а
–
а
y
z
ϕ
E
&
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 100
- 101
- 102
- 103
- 104
- …
- следующая ›
- последняя »
